PhysikSkript
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{+Zusammengefasst:+}
* Die magnetische Flussdichte B ist ein Maß für die Stärke eines Magnetfelds.
* Befindet sich ein Leiter mit der Länge s senkrecht zu einem Magnetfeld der Flussdichte B und wird er vom Strom I durchflossen, so wirkt senkrecht zum Magnetfeld eine Kraft mit dem Betrag {$ F = B*I*s $}
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>>frame<< {$ U_H = h * B * v_e = (h * B * I) / (n * A * e) $}
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Bestimmung der Masse durch ein Fadenstrahlrohr. Bisher haben wir in diesem Skript die Kenntnis von der Masse und der Ladung der Elektronen vorrausgesetzt. In diesem Abschnitt wird gezeigt, wie diese Masse bestimmt wird. Im nächsten Abschnitt geht es um die Ladung.
[++'''72.1Aufbau des Fadenstrahlrohrs'''++]
=> Durch die Beschleunigungsspannung U'_B_' werden die Elektronen mit der Energie {$ W = q * U = e * U_B $} beschleunigt, wodurch diese Energie in kinetische Energie umgewandelt wird.
->{$ 1/2 m_e * v_e^2 = e * U_B ==> v_e = sqrt{(2e*U_e)/(m_e)} $}
=> Im Magnetfeld wirkt die Lorentzkraft stehts senkrecht zum Feld und zur Bewegungsrichtung des Elektrons:
=> F'_L_' zwingt die Elektronen auf eine Kreisbahn. Sie entspricht also der 'Zentripetalkraft' einer Kreisbewegung:
[++'''74.1 Prinzip des magnetischen Ablenkfeldes'''++]
Durch Blende 2 gelangen die Ionen mit gleicher Geschwindigkeit v in das magnetische Ablenkfeld. Hier entspricht die Lorentzkraft der Zentripetalkraft der Kreisbewegung der Teilchen mit Radius r:
{$ F_z = F_L $} --> {$ m * (v^2)/r = q * B * U $}
Das heißt,{$ F/( I*s) $} ist so lange konstant, wie wir die Stärke des magnetischen Feldes konstant halten. Damit definieren wir als Maß für die Stärke des Magnetfeldes die Größe B:
{$ B = F/(I*s) $} Einheit: 1 Tesla = {$(1N)/(1A*1m $} = {$ 1T = 1 N/(Am) $}
B wird die{+magnetische Flussdichte+} genannt. Sie lässt sich mit sogennanten Hallsonden leicht messen.
-> {+Schlussfolgerung+}: Die Kraft auf einen Leiter der Länge s, welcher sich im Magnetfeld mit der Flussdichte B befindet und durch den der Strom I fließt, beträgt: {$ F = B*I*s $} wenn das Magnetfeld senkrecht zum Leiter verläuft.
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Die Kraft {$F=B*I*s$} setzt sich aus der Summe der Kräfte auf die einzelnen fließenden Elektronen zusammen. Wir berechnen daraus die Kraft auf ein Elektron:
%width=200px% Attach:kraft_auf_stromfließenden_Leiter.jpg
-> Eigenbau eines Lorentz-Motors
Lassen sich die Kräfte auch bei bewegten Ladungen in Stromleitungen beobachten?
{+EXP.:+}
Wir lassen durch ein leichtbiegbares Metallband aus einem Kupferdrahtgeflecht einen Strom fließen und führen diese stromdurchflossene Leitung in ein Magnetfeld.
Ein bisschen Geschichte: Während einer Physik-Vorlesung bemerkte der dänische Professor Hans-Christian Oernstedt im Jahre 1820, dass sich zufällig herumstehende Kompassnadeln in Richtung eines stromdurchflossenen Leiters drehten. So entdeckte man, dass durch Stromfluss um einen Leiter herum ein magnetisches Wirbelfeld entsteht. [[<<]] [[<<]]
Es ist ganz einfach möglich die Richtung dieses elektrischen Feldes zu bestimmen. [[<<]]
Mannehme die linke Hand und streckt den Daumen in Richtung der Elektronenflussrichtung. Die anderen Finger sollten einen Halbkreis bilden. In Richtung der Fingerspitzen entsteht nun das Magnetische Feld. [[<<]]
(:comment
Die im Körper/Stoff enthaltenen Elementarmagneten orientieren sich an dem Magntet und richten sich geordnet aus. (%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-.......%green%Südpol%black%).
Lässt sich ein Körper leicht magnetisieren, bzw. lassen seine Elementarmagneten leicht ausrichten, so bezeichnet man diesen Stoff als magnetisch weich. :)
Magneten verlieren ihre Magnetisierung durch der Verlust der Ausrichtung der Elementarmagneten. Dies geschieht durch:
*mechanische Erschütterung
*Erhitzen (Curietemperatur: Stoff verliert magnetische Eigenschaften)
Exp.: Ein starker, scheibenförmiger Magnet wird auf eine glatte Tischoberfläche gelegt. Dabei beobachtet man, dass egal wie rum man ihn auf den Tisch dreht, sich immer wieder die selbe Seite in Richtung Norden und die entgegengesetze Seite in Richtung Süden ausrichtet.
{+Schlussfolgerung und Definition:+}
Attach:_Magnetkräfte_.jpg
Ein Magnet hat zwei Pole. Die Seite des Magneten, die sich immer in Richtung Norden dreht, nennen wir Nordpol des Magneten, die entgegengesetze Seite Südpol des Magneten. Der Nordpol ist meist mit rot, der Südpol meist mit grün markiert.
Exp.: Wir halten die verschiedenen Pole eines Magneten aneinander.
{+Ergebnis:+
!![[#MagfeldSpule]]{+67. Das Magnetfeld einer stromdurchflossenen Spule+}
Das Magnetfeld einer stromdurchflossenen Spule entspricht den überlagerten Feldern der Windungen des gewickelten Drahtes. Es ähnelt äußerlich dem Feld eines Stabmagneten und bildet einen Nordpol dort aus, wo die Feldlinien aus der Spule heraustreten und einen Südpol dort, wo die Feldlinien in die Spule eintreten. Innerhalb der Spule verlaufen die Feldlinien parallel.
%width=300px% Attach:67_Magfeld_Spule.jpg
[[<<]]
Bereits Andre-Marie Ampere ging davon aus, dass die Elementarmagnete in ferromagnetischen Stoffen nichts anderes sind als Kreisströme, die widerstandsfrei fließen - und damit auch nie aufhören zu fließen. \\
Tatsächlich verursachen die Bahnbewegungen der Elektronen um die Atomkerne Magnetfelder. Die Elementarmagnete "entstehen" aber vor allem durch die "Rotation" der Elektronen um die eigene Achse.
!![[#LorentzBerechnen]]{+71.Die Lorentzkraft berechnen+}
\\
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Die Kraft {$F=B*I*s$} setzt sich aus der Summe der Kräfte auf die einzelnen fließenden Elektronen zusammen. Wir berechnen daraus die Kraft auf ein Elektron:
%width=200px% Attach:_Kraft_.jpg
Bewegt sich ein Elektron die Strecke s entlang des Leiters und benötigt dazu die Zeit t, so ist seine Geschwindigkeit
{$v_e=s/t$}. Angenommen, der Leiter hat auf dieser Strecke N sich bewegende Elektronen. Dann bewegen sich durch eine Querschnittsfläche des Leiters in dieser Zeit t N Elektronen mit der Gesamtladung {$Q=N*e$}, wobei {$e=-1,6032*10^(-19)C$} die Elementarladung ist. Der Strom I lässt sich aus diesem Grund wie folgt schreiben:{$I=Q/t=(N*e)/t=(N*e*s)/(t*s)=(N*e*v_e)/s$}
Die N Elektronen bewirken somit die Kraft {$F=B*I*s=B*(N*e*v_e)/s*s=B*N*e*v_e$} Die Lorentzkraft ist nun die Kraft auf ein einzelnes Elektron {$F_L=F/N=e*B*v_e$}
!![[#MagFeld]]{+65. Das magnetische Feld+}
Ähnlich wei beim elektrischen Feld geht man beim magnetischen Feld von einem Vermittler der Kraft aus. \\
Vorstellen kann man sich das so:
Wenn man einen Nagel in die Nähe eines Magenten bringt, geht die Kraft, die den Nagel anzieht vom Magneten aus. Übermittelt wird die Kraft durch sogenannten Feldlinien, die wir uns als Verständinishilfe vorstellen.
Tipp: Durch Eisenfeilspäne lassen sich diese sogar sichtbar machen. \\
Das Magnetfeld eines Stabmagneten:
%width=300px% Attach:Magnetfeld_Stabmagnet.jpg
Das Magnetfeld eines Stabmagneten bildet sich wie oben abgebildet aus. Die Richtung des Magnetfeldes lässt sich mit einem kleinen Kompass bestimmen.Die Pfeilspitze wird zum Südpol des Magneten zeigen. Der Kompass wird sich so tangential zu den Feldlinien ausrichten. [[<<]] [[<<]]
Wie sieht das ganze bei einem Hufeisenmagnet aus ? [[<<]]
[[<<]] Das Magnetfeld eines Hufeisenmagneten unterteilt sich in 2 Bereiche. Der Teil innerhalb der beiden "Magnetklötzchen" ist ein homogenes Magnetfeld, der außerhalb ein unhomogenes.
[[<<]]
%width=300px% Attach:Hufeisenmagnet.jpg
!![[#MagfeldStrom]]{+66. Magnetfelder durch Ströme+}
Ein bisschen Geschichte: Während einer Physik-Vorlesung bemerkte der dänische Professor Hans-Christian Oernstedt im Jahre 1820, dass sich zufällig herumstehende Kompassnadeln in Richtung eines stromdurchflossenen Leiters drehten. So entdeckte man, dass durch Stromfluss um einen Leiter herum ein magnetisches Wirbelfeld entsteht. [[<<]] [[<<]]
%width=250px% Attach:MagnetfeldLeiter.jpg
[[<<]]
Es ist ganz einfach möglich die Richtung dieses elektrischen Feldes zu bestimmen. [[<<]]
Man nehme die linke Hand und streckt den Daumen in Richtung der Elektronenflussrichtung. Die anderen Finger sollten einen Halbkreis bilden. In Richtung der Fingerspitzen entsteht nun das Magnetische Feld. [[<<]]
[[<<]]
ACHTUNG ACHTUNG ! Besonderen Augenmerk muss man auf die technische Stromrichtung haben, denn diese ist der Flussrichtung der Ladungsträger entgegengesetzt. [[<<]]
Dies ist einfach gesichtlich bedingt, als man die Stromrichtung festsetzte, dachte man noch es wären die positiven Ladungsträger, die durch den Leiter fließen. Daher ist die technische Stromrichtung VOM PLUS- ZUM MINUS-POL. Das magnetische Wirbelfeld entsteht aber durch die fließenden Elektronen und daher muss die Flussrichtung der Ladungsträger VOM MINUS- ZUM PLUS-POL beachtet werden. Der Linke Hand Regel gilt also nur, wenn die Flussrichtung der Ladungsträger angegeben ist, oder man muss die Stromrichtung ändern.
!![[#Lorentzkraft]]{+68.: Die Lorentzkraft+}
Das Magnetfeld bewirkt auf bewegte Ladung eine Kraft, die sowohll senkrecht zur Bewegungsrichtung v der Elektronen, als auch senkrecht zu den Magnetfeldlinien wirkt. Diese Kraft wird Lorentzkraft genannt und bewirkt die Ablenkung eines Elektronenstrahls in einem Magnetfeld.
Daher gilt:{$ F=q*v*B $}
(Abbildung folgt...)
Magnete und Magnetfelder
PhysikSkript.Kapitel15 History
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!![[#MagneteUndKraefte]]{+61. Magnete und magnetische Kräfte+}
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!![[#MagneteUndKraefte]]{+Magnete und magnetische Kräfte+}
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!![[#FerromagnetischeStoffe]]{+62.: Ferromagnetische Stoffe+}
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!![[#FerromagnetischeStoffe]]{+Ferromagnetische Stoffe+}
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!![[#MagMonopole]]{+63. Separation der Pole eines Magneten+}
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!![[#MagMonopole]]{+Separation der Pole eines Magneten+}
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!![[#MagFeld]]{+65. Das magnetische Feld+}
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!![[#MagFeld]]{+Das magnetische Feld+}
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!![[#MagfeldStrom]]{+66. Magnetfelder durch Ströme+}
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!![[#MagfeldStrom]]{+Magnetfelder durch Ströme+}
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!![[#MagfeldSpule]]{+67. Das Magnetfeld einer stromdurchflossenen Spule+}
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!![[#MagfeldSpule]]{+Das Magnetfeld einer stromdurchflossenen Spule+}
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!![[#Lorentzkraft]]{+68.: Die Lorentzkraft+}
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!![[#Lorentzkraft]]{+Die Lorentzkraft+}
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!![[#KraftStromdurchflLeiter]]{+69. Kraft auf stromdurchflossene Leiter+}
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!![[#KraftStromdurchflLeiter]]{+Kraft auf stromdurchflossene Leiter+}
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!![[#MagnFlussdichte]]{+70. Die magnetische Flussdichte - ein Maß für die Stärke magnetischer Felder+}
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!![[#MagnFlussdichte]]{+Die magnetische Flussdichte - ein Maß für die Stärke magnetischer Felder+}
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!![[#LorentzBerechnen]]{+71.Die Lorentzkraft berechnen+}
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!![[#LorentzBerechnen]]{+Die Lorentzkraft berechnen+}
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!![[#MagFeldLangeSpule]]{+76.: Das Magnetfeld einer lang gestreckten Spule+}
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!![[#MagFeldLangeSpule]]{+Das Magnetfeld einer lang gestreckten Spule+}
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!![[#Elektronenmassenbestimmung]]{+72. Bestimmung der Masse von Elektronen+}
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!![[#Elektronenmassenbestimmung]]{+Bestimmung der Masse von Elektronen+}
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!![[#Massenspektrograph]]{+74. Der Massenspektrograph+}
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!![[#Massenspektrograph]]{+Der Massenspektrograph+}
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!![[#Halleffekt]]{+75.: Der Halleffekt+}
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!![[#Halleffekt]]{+Der Halleffekt+}
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{+Zusammengefasst:+}
* Ein Körper der Ladung q bewegt sich mit der Geschwindigkeit v senkrecht zu einem Magnetfeld der Flussdichte B. Dann wirkt senkrecht zur Bewegungsrichtung und senkrecht zum Feld die Lorentzkraft {$ F_L = q*B*v $} auf das Teilchen.
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{+Zusammengefasst:+}
* Ein Körper der Ladung q bewegt sich mit der Geschwindigkeit v senkrecht zu einem Magnetfeld der Flussdichte B. Dann wirkt senkrecht zur Bewegungsrichtung und senkrecht zum Feld die Lorentzkraft {$ F_L = q*B*v $} auf das Teilchen.
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Changed lines 286-292 from:
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{+Zusammengefasst:+}
* Fließt der Strom I durch eine lang gestreckte Spule der Länge l und mit N Windungen, so lässt sich die magnetische Flussdichte im Innern der Spule berechnen zu {$ B = mu_0 * mu_r * I * N/l $}
* Die Konstante {$ mu_0 = 1,257*10^(-6) (Tm)/A $} ist eine Naturkonstante und heißt magnetische Feldkonstante.
* Schiebt man einen ferromagnetischen Stoff in die Spule, so verstärkt sich das Magnetfeld in dessen Innern um einen materialabhängigen Faktor my_r. Dieser wird Permeabilitätszahl genannt.
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{+Zusammengefasst:+}
* Fließt der Strom I durch eine lang gestreckte Spule der Länge l und mit N Windungen, so lässt sich die magnetische Flussdichte im Innern der Spule berechnen zu {$ B = mu_0 * mu_r * I * N/l $}
* Die Konstante {$ mu_0 = 1,257*10^(-6) (Tm)/A $} ist eine Naturkonstante und heißt magnetische Feldkonstante.
* Schiebt man einen ferromagnetischen Stoff in die Spule, so verstärkt sich das Magnetfeld in dessen Innern um einen materialabhängigen Faktor my_r. Dieser wird Permeabilitätszahl genannt.
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Added lines 339-343:
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{+Zusammengefasst:+}
* Bewegen sich mit der Beschleunigungsspannung U'_B_' beschleunigte Elektronen im vom Magnetfeld der Flussdichte B durchdrungenen Fadenstrahlrohr auf einer Bahn mit Radius r, so lässt sich das Verhältnis aus Elektronenmasse zu Elektronenladung bestimmen {$ (m_e)/e = (B^2*r^2)/(2*U_B) $}
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{+Zusammengefasst:+}
* Bewegen sich mit der Beschleunigungsspannung U'_B_' beschleunigte Elektronen im vom Magnetfeld der Flussdichte B durchdrungenen Fadenstrahlrohr auf einer Bahn mit Radius r, so lässt sich das Verhältnis aus Elektronenmasse zu Elektronenladung bestimmen {$ (m_e)/e = (B^2*r^2)/(2*U_B) $}
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Added lines 377-382:
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{+Zusammengefasst:+}
* Ist die Ladung q von Teilchen unbekannter Masse bestimmen, so lässt sich die Masse über ein Massenspektrographen berechnen {$ m=(q*B*r)/v $}
* Der Wien'sche Geschwindigkeitsfilter besteht aus einem gekreuzten magnetischen Feld B und elektrischem Feld E. Er lässt nur die Teilchen durch, die die folgende Geschwindigkeit besitzen: {$ v=E/B $}
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{+Zusammengefasst:+}
* Ist die Ladung q von Teilchen unbekannter Masse bestimmen, so lässt sich die Masse über ein Massenspektrographen berechnen {$ m=(q*B*r)/v $}
* Der Wien'sche Geschwindigkeitsfilter besteht aus einem gekreuzten magnetischen Feld B und elektrischem Feld E. Er lässt nur die Teilchen durch, die die folgende Geschwindigkeit besitzen: {$ v=E/B $}
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Changed lines 417-426 from:
Durch Einsetzen der Elektronenzahldichte in die obige Formel für die Driftgeschwindigkeit können wir ausrechnen, mit welcher Geschwindigkeit sich die Elektronen durch das Metall bewegen, wenn ein Strom fließt.
to:
Durch Einsetzen der Elektronenzahldichte in die obige Formel für die Driftgeschwindigkeit können wir ausrechnen, mit welcher Geschwindigkeit sich die Elektronen durch das Metall bewegen, wenn ein Strom fließt.
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{+Zusammengefasst:+}
* Mit dem Hall-Effekt wird die magnetfeldbedingte Ablenkung von Elektronen in einem Metall beschrieben.
* Jenachdem, welche Größe bekannt ist, kann man mit dem Hall-Effekt...
** ... die Driftgeschwindigkeit von Elektronen in Metallen messen.
** ... die Elektronendichte in Metallen messen.
** ... die magnetische Flussdichte B bestimmen.
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>>frame font-weight=bold<<
{+Zusammengefasst:+}
* Mit dem Hall-Effekt wird die magnetfeldbedingte Ablenkung von Elektronen in einem Metall beschrieben.
* Jenachdem, welche Größe bekannt ist, kann man mit dem Hall-Effekt...
** ... die Driftgeschwindigkeit von Elektronen in Metallen messen.
** ... die Elektronendichte in Metallen messen.
** ... die magnetische Flussdichte B bestimmen.
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Changed lines 38-44 from:
to:
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{+Zusammengefasst:+}
* Von Magneten gehen anziehende und abstoßende Kräfte aus.
* Magnete bestehen aus zwei Polen: Sie werden Nordpol und Südpol genannt.
* Ungleichnamige Pole ziehen sich an, gleichnamige stoßen sich ab.
>><<
{+Zusammengefasst:+}
* Von Magneten gehen anziehende und abstoßende Kräfte aus.
* Magnete bestehen aus zwei Polen: Sie werden Nordpol und Südpol genannt.
* Ungleichnamige Pole ziehen sich an, gleichnamige stoßen sich ab.
>><<
Added lines 56-61:
>>frame font-weight=bold<<
{+Zusammengefasst:+}
* Nicht auf alle Stoffe, sondern nur auf ferromagnetische Stoffe lassen sich magnetische Kräfte direkt beobachten.
* Ferromagnetische Stoffe sind selbst auch magnetisierbar.
>><<
{+Zusammengefasst:+}
* Nicht auf alle Stoffe, sondern nur auf ferromagnetische Stoffe lassen sich magnetische Kräfte direkt beobachten.
* Ferromagnetische Stoffe sind selbst auch magnetisierbar.
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Added lines 72-76:
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{+Zusammengefasst:+}
* Es gibt keine magnetischen Monopole. Ein Magnet hat immer beides: Nord- UND Südpol.
>><<
{+Zusammengefasst:+}
* Es gibt keine magnetischen Monopole. Ein Magnet hat immer beides: Nord- UND Südpol.
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Added lines 99-104:
>>frame font-weight=bold<<
{+Zusammengefasst:+}
* Das Modell der Elementarmagnete besagt, dass Magnete aus sehr vielen kleinen Elementarmagneten bestehen, die sich nicht weiter teilen lassen.
* Alle bisher beobachteten Effekte lassen sich auf der Grundlage dieses Modells erklären.
>><<
{+Zusammengefasst:+}
* Das Modell der Elementarmagnete besagt, dass Magnete aus sehr vielen kleinen Elementarmagneten bestehen, die sich nicht weiter teilen lassen.
* Alle bisher beobachteten Effekte lassen sich auf der Grundlage dieses Modells erklären.
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Added lines 125-132:
>>frame font-weight=bold<<
{+Zusammengefasst:+}
* Ähnlich wie bei Ladungen geht man auch bei einem Magneten davon aus, dass er von einem magnetischen Feld umgeben ist.
* Das magnetische Feld ist Mittler der magnetischen Kräfte.
* Die magnetischen Feldlinien verlaufen vom Nordpol zum Südpol.
* Liegen die Feldlinien parallel, so spricht man von einem homogenen Magnetfeld.
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{+Zusammengefasst:+}
* Ähnlich wie bei Ladungen geht man auch bei einem Magneten davon aus, dass er von einem magnetischen Feld umgeben ist.
* Das magnetische Feld ist Mittler der magnetischen Kräfte.
* Die magnetischen Feldlinien verlaufen vom Nordpol zum Südpol.
* Liegen die Feldlinien parallel, so spricht man von einem homogenen Magnetfeld.
>><<
Changed lines 153-157 from:
to:
>>frame font-weight=bold<<
{+Zusammengefasst:+}
* Ein stromdurchflossener Draht verursacht ein magnetisches Wirbelfeld.
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{+Zusammengefasst:+}
* Ein stromdurchflossener Draht verursacht ein magnetisches Wirbelfeld.
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Changed lines 167-173 from:
to:
>>frame font-weight=bold<<
{+Zusammengefasst:+}
* Das Magnetfeld einer stromdurchflossenen Spule ähnelt äußerlich dem Magnetfeld eines Stabmagneten.
* Im Innern einer lang-gestreckten Spule ist das Magnetfeld homogen.
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{+Zusammengefasst:+}
* Das Magnetfeld einer stromdurchflossenen Spule ähnelt äußerlich dem Magnetfeld eines Stabmagneten.
* Im Innern einer lang-gestreckten Spule ist das Magnetfeld homogen.
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Added lines 187-193:
>>frame font-weight=bold<<
{+Zusammengefasst:+}
* Schickt man einen Elektronenstrahl durch ein Magnetfeld, so wird er senkrecht zur Bewegungsrichtung und senkrecht zum magnetischen Feld abgelenkt.
* Die ablenkende Kraft nennt man Lorentzkraft.
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{+Zusammengefasst:+}
* Schickt man einen Elektronenstrahl durch ein Magnetfeld, so wird er senkrecht zur Bewegungsrichtung und senkrecht zum magnetischen Feld abgelenkt.
* Die ablenkende Kraft nennt man Lorentzkraft.
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Changed lines 211-212 from:
to:
>>frame font-weight=bold<<
{+Zusammengefasst:+}
* Lorentzkräfte wirken auch dann, wenn sich Elektronen innerhalb von elektrischen Leitern durch Magnetfelder bewegen.
* Die zu beobachtende Kraft wirkt auch hier senkrecht zur Bewegungsrichtung der Elektronen und senkrecht zum Magnetfeld.
>><<
{+Zusammengefasst:+}
* Lorentzkräfte wirken auch dann, wenn sich Elektronen innerhalb von elektrischen Leitern durch Magnetfelder bewegen.
* Die zu beobachtende Kraft wirkt auch hier senkrecht zur Bewegungsrichtung der Elektronen und senkrecht zum Magnetfeld.
>><<
Added lines 239-244:
>>frame font-weight=bold<<
{+Zusammengefasst:+}
* Die magnetische Flussdichte B ist ein Maß für die Stärke eines Magnetfelds.
* Befindet sich ein Leiter mit der Länge s senkrecht zu einem Magnetfeld der Flussdichte B und wird er vom Strom I durchflossen, so wirkt senkrecht zum Magnetfeld eine Kraft mit dem Betrag {$ F = B*I*s $}
>><<
Changed lines 332-333 from:
to:
{$ U_H = h * B * v_e = (h * B * I) / (n * A * e) $}
Changed lines 322-325 from:
Wir betrachten nun das eingezeichnetet Volumen V des Leiterblättchens. N sei die Anzahl der Leitungselektronen in diesem Volumen. Der Strom I lässt sich dann wie folgt ausdrücken:
{$ I =(Delta Q) / (Delta t) = (N * e) / (Delta t) = (N * e) / (Delta s) * (Delta s) / (Delta t) = (N * e) / (Delta s) * v_e $},
da {$ (Delta s) / (Delta t) $} die Driftgeschwindigkeit {$ v_e $} der Elektonen ist. Die Anzahldichte der Leitungselektronen ist nun als Anzahl pro Volumen definiert:
{$ n= (N) / (V) = (N) / (A * Delta s) $} ==> {$ N = n * A * Delta s $}
{$ I =
da {$
{$ n
to:
Wir betrachten nun das eingezeichnetet Volumen V des Leiterblättchens. N sei die Anzahl der Leitungselektronen in diesem Volumen. Mit der Driftgeschwindigkeit der Elektronen
{$ v_e = (Delta s) / (Delta t) $}
lässt sich der Strom I dann wie folgt ausdrücken:
{$ I = (Delta Q) / (Delta t) = (N * e) / (Delta t) = (N * e) / (Delta s) * (Delta s) / (Delta t) = (N * e) / (Delta s) * v_e $}
Die Anzahldichte der Leitungselektronen ist als Anzahl Elektronen pro Volumen definiert:
{$ n = (N) / (V) = (N) / (A * Delta s) $} {$ -> N = n * A * Delta s $}
{$ v_e = (Delta s) / (Delta t) $}
lässt sich der Strom I dann wie folgt ausdrücken:
{$ I = (Delta Q) / (Delta t) = (N * e) / (Delta t) = (N * e) / (Delta s) * (Delta s) / (Delta t) = (N * e) / (Delta s) * v_e $}
Die Anzahldichte der Leitungselektronen ist als Anzahl Elektronen pro Volumen definiert:
{$ n = (N) / (V) = (N) / (A * Delta s) $} {$ -> N = n * A * Delta s $}
Changed lines 329-330 from:
{$ I = (n * A * Delta s * e) / (Delta s) * v_e = n * A * e * v_e $} ==> {$ v_e = (I) / (n * A * e) $}
Setzen wir die Formel für die Driftgeschwindigkeit in die Hallspannung ein, erhalten wir:
Setzen wir die Formel für die Driftgeschwindigkeit
to:
{$ I = (n * A * Delta s * e) / (Delta s) * v_e = n * A * e * v_e $}
Daraus folgt für die Driftgeschwindigkeit der Elektronen {$ v_e = (I) / (n * A * e) $}
Setzen wir diese Formel in die Hallspannung ein, erhalten wir:
Daraus folgt für die Driftgeschwindigkeit der Elektronen {$ v_e = (I) / (n * A * e) $}
Setzen wir diese Formel in die Hallspannung ein, erhalten wir:
Changed lines 334-335 from:
Dies ist die Formel der Hallspannung in Abhängigkeit zur Dichte der Leitungselektronen. Mit ihr lässt sich besagt Dichte durch Umstellen bestimmen:
{$ n = (h * B * I) / (U_H * A * e) $}
{$ n = (h * B * I) / (U_H * A * e) $}
to:
Dies ist die Formel der Hallspannung in Abhängigkeit zur Dichte der Leitungselektronen. Mit ihr lässt sich die Anzahl der Elektronen pro Volumen durch Umstellen bestimmen:
{$ n = (h * B * I) / (U_H * A * e) $}
Durch Einsetzen der Elektronenzahldichte in die obige Formel für die Driftgeschwindigkeit können wir ausrechnen, mit welcher Geschwindigkeit sich die Elektronen durch das Metall bewegen, wenn ein Strom fließt.
{$ n = (h * B * I) / (U_H * A * e) $}
Durch Einsetzen der Elektronenzahldichte in die obige Formel für die Driftgeschwindigkeit können wir ausrechnen, mit welcher Geschwindigkeit sich die Elektronen durch das Metall bewegen, wenn ein Strom fließt.
Changed lines 303-304 from:
[++'''75.1'''++] Der Hall-Effekt kann dazu genutzt werden, auf einfache Weise die magnetische Flussdichte an Magnetfeldern zu messen. Er lässt sich anhand des dargestellten Blättchens erklären:
to:
[+'''75.1'''+] \\
Der Hall-Effekt kann dazu genutzt werden, auf einfache Weise die magnetische Flussdichte an Magnetfeldern zu messen. Er lässt sich anhand des stark vergrößert dargestellten Metallblättchens erklären:
Der Hall-Effekt kann dazu genutzt werden, auf einfache Weise die magnetische Flussdichte an Magnetfeldern zu messen. Er lässt sich anhand des stark vergrößert dargestellten Metallblättchens erklären:
Changed lines 306-313 from:
Es wird, wie gezeigt, von Elektronen durchflossen. Senkrecht zum Elektronenfluss wird es von einem Magnetfeld durchsetzt. Bewegen sich die Elektronen mit der Geschwindigkeit {$v_e$}, so erfahren sie die nach unten gerichtete Lorentzkraft {$F_L$}. Dadurch sammeln sie sich an der unteren Seite des Blättchens. Dort gibt es einen Elektronenüberschuss, während an der Oberseite ein Elektronenmangel entsteht. Die so entstandene Spannung {$U_H$} lässt sich messen. Fasst man obere und untere Blättchen als Kondensatorplatten auf, kann man daraus die Feldstärke {$ E = (U_H)/(h) $} berechnen. Diese bewirkt aber eine nach oben gerichtete elektrische Kraft {$ F_E = q * E = e * E $} auf die Elektronen. Wenn ghjkl so groß geworden ist, dass sie fdjkgn ausgleicht, stiegt die Spannung {$U_H$} nicht weiter an. Sie hat ihren Maximalwert erreicht. Es gilt dann:
{$ F_E = F_L $} ==> {$ e * (U_H)/(h) = e * B * v_e $}
woraus sich die folgende Hall-Spannung ergibt:
>>frame<< {$ U_H = h * B * v_e$}
>><<
Bei einer Hall-Sonde nimmt man ein Metall mit bekannter Driftgeschwindigkeit{$ v_e $} und errechnet mithilfe der gemessenen Hallspannung die magnetische Flussdichte:
{$ F_
woraus sich
>>frame<< {$ U_H = h * B * v_e
>><<
Bei einer Hall-Sonde nimmt man ein Metall mit bekannter Driftgeschwindigkeit
to:
Es wird, wie dargestellt, von Elektronen durchflossen. Senkrecht zum Elektronenfluss wird es von einem Magnetfeld durchsetzt. Bewegen sich die Elektronen mit der Geschwindigkeit v'_e_' nach rechts, so erfahren sie die nach unten gerichtete Lorentzkraft F'_L_'. Dadurch sammeln sie sich an der unteren Seite des Blättchens. Dort gibt es einen Elektronenüberschuss, während an der Oberseite ein Elektronenmangel entsteht. Die so entstandene Spannung U'_H_' lässt sich messen. [[<<]]
Wir werden für diese Spannung jetzt eine Formel herleiten: \\
Fasst man die obere und die untere Fläche Blättchen als Kondensatorplatten auf, kann man daraus die Feldstärke {$ E = (U_H)/(h) $} berechnen, die durch die positiven Ladungen auf der oberen Fläche und durch die negativen Ladungen auf der unteren Fläche erzeugt wird. Diese bewirkt aber eine nach oben gerichtete elektrische Kraft {$ F_E = q * E = e * E $} auf die Elektronen. Wenn F'_E_' so groß geworden ist, dass sie F'_L_' ausgleicht, steigt die Spannung U'_H_' nicht weiter an. Sie hat ihren Maximalwert erreicht. Es gilt dann:
{$ F_E = F_L $} woraus durch Einsetzen folgt {$ e * (U_H)/(h) = e * B * v_e $}
Durch Umstellen nach U'_H_' erhalten wir schließlich die Formel für unsere Hallspannung:
{$ U_H = h * B * v_e $}
Bei einer Hall-Sonde nimmt man ein Metall mit bekannter Driftgeschwindigkeit v'_e_' und errechnet mithilfe der gemessenen Hallspannung die magnetische Flussdichte:
Wir werden für diese Spannung jetzt eine Formel herleiten: \\
Fasst man die obere und die untere Fläche Blättchen als Kondensatorplatten auf, kann man daraus die Feldstärke {$ E = (U_H)/(h) $} berechnen, die durch die positiven Ladungen auf der oberen Fläche und durch die negativen Ladungen auf der unteren Fläche erzeugt wird. Diese bewirkt aber eine nach oben gerichtete elektrische Kraft {$ F_E = q * E = e * E $} auf die Elektronen. Wenn F'_E_' so groß geworden ist, dass sie F'_L_' ausgleicht, steigt die Spannung U'_H_' nicht weiter an. Sie hat ihren Maximalwert erreicht. Es gilt dann:
{$ F_E = F_L $} woraus durch Einsetzen folgt {$ e * (U_H)/(h) = e * B * v_e $}
Durch Umstellen nach U'_H_' erhalten wir schließlich die Formel für unsere Hallspannung:
{$ U_H = h * B * v_e $}
Bei einer Hall-Sonde nimmt man ein Metall mit bekannter Driftgeschwindigkeit v'_e_' und errechnet mithilfe der gemessenen Hallspannung die magnetische Flussdichte:
Changed line 317 from:
Bei bekanntem B-Feld lässt sich umgekehrt die Driftgeschwindigkeit der Elektronen {$ v_e $} berechnen.
to:
Bei bekanntem B-Feld lässt sich umgekehrt die Driftgeschwindigkeit der Elektronen v'_e_' berechnen.
Changed lines 198-199 from:
Die Lorentzkraft ist nun die Kraft auf ein einzelnes Elektron. Wir müssen zu ihrer Berechnung die Formel für die Kraft auf N Elektronen durch die Anzahl N teilen: {$F_L=F/N=e*B*v_e$}
to:
Die Lorentzkraft ist nun die Kraft auf ein einzelnes Elektron. Wir müssen zu ihrer Berechnung die Formel für die Kraft auf N Elektronen durch die Anzahl N teilen:
{$F_L=F/N=e*B*v_e$}
Allgemein gilt: Bewegt sich ein Körper mit der Ladung q und der Geschwindigkeit v durch ein Magnetfeld, so wirkt auf ihn die Kraft
{$F_L=q*B*v$}
{$F_L=F/N=e*B*v_e$}
Allgemein gilt: Bewegt sich ein Körper mit der Ladung q und der Geschwindigkeit v durch ein Magnetfeld, so wirkt auf ihn die Kraft
{$F_L=q*B*v$}
Changed line 207 from:
*der Windungsdichte {$ (N) / (l) $} (Anzahl Windungen pro Meter)
to:
*der Windungsdichte N/l (Anzahl Windungen pro Meter)
Changed line 214 from:
==> '''Exp.:''' Die Formel wird durch Messungen an verschiedenen Spulen bestätigt. Die Proportionalistätskonstante {$ mu_0 $} kann aus den Messwerten bestimmt werden:
to:
==> '''Exp.:''' Die Formel wird durch Messungen an verschiedenen Spulen bestätigt. Die Proportionalistätskonstante kann aus den Messwerten bestimmt werden:
Changed lines 216-222 from:
Man nennt sie magnetische Feldkonstante.
==> '''Exp.:''' Steckt man in die Spule einen ferromagnetischen Stoff, so verstärkt sich die Flussdichte um einen Faktor{$ mu_r $}. {$ mu_r $} ist eine Materialkonstante und wird {+Permeabilitätszahl+} gennant.
Allgemein gilt bei lang gestreckten Spulen:
>>frame<< {$ B = mu_0 * mu_r * I * (N) / (l)$}
>><<
==> '''Exp.:''' Steckt man in die Spule einen ferromagnetischen Stoff, so verstärkt sich die Flussdichte um einen Faktor
>>frame<< {$ B = mu_0 * mu_r * I * (N) / (l)
to:
Man nennt sie '''magnetische Feldkonstante'''.
==> '''Exp.:''' Steckt man in die Spule einen ferromagnetischen Stoff, so verstärkt sich die Flussdichte um einen Faktor my_r. my_r ist eine Materialkonstante und wird {+Permeabilitätszahl+} gennant. \\
Mit ihr gilt für die magnetische Flussdichte im Innern einer lang gestreckten Spulen:
{$ B = mu_0 * mu_r * I * (N) / (l) $}
==> '''Exp.:''' Steckt man in die Spule einen ferromagnetischen Stoff, so verstärkt sich die Flussdichte um einen Faktor my_r. my_r ist eine Materialkonstante und wird {+Permeabilitätszahl+} gennant. \\
Mit ihr gilt für die magnetische Flussdichte im Innern einer lang gestreckten Spulen:
{$ B = mu_0 * mu_r * I * (N) / (l) $}
Changed lines 225-228 from:
[++
to:
Bisher haben wir in diesem Skript die Kenntnis von der Masse und der Ladung der Elektronen vorrausgesetzt. In diesem Abschnitt wird gezeigt, wie die Elektronenmasse "gemessen" werden kann. Die Massenbestimmung ist mit einem sogenannten Fadenstrahlrohr möglich:
[+'''72.1Aufbau des Fadenstrahlrohrs'''+]
[+'''72.1Aufbau des Fadenstrahlrohrs'''+]
Changed lines 231-236 from:
Das Fadenstrahlrohr besteht aus einem kugelförmigen Glaskolben, in dessem Inneren eine Elektronenröhre (=Elektronenkanone) befestigt ist. Der Kolben wird von einem homogenen Magnetfeld durchsetzt, welches durch ein so genanntes '''Helmholtz-Spulenpaar''' erzeugt wird.
[++'''72.2 Geltende Zusammenhänge'''++]
Schaltet man die Elektronenröhre an, so sieht man durcheines der floreszierenden Gase der Elektronenröhre, dass die Elektronen auf einer Kreisbahn fliegen, desssen Radius kann.
[+
Schaltet man die Elektronenröhre an, so sieht man durch
to:
Das Fadenstrahlrohr besteht aus einem kugelförmigen Glaskolben, in dessem Inneren eine Elektronenröhre (="Elektronenkanone") befestigt ist. Der Kolben wird von einem homogenen Magnetfeld durchsetzt, welches durch ein so genanntes '''Helmholtz-Spulenpaar''' erzeugt wird.
[+'''72.2 Geltende Zusammenhänge'''+]
Schaltet man die Elektronenröhre an, so sieht man durch fluoreszierende Gase in dem Glaskolben, dass die Elektronen auf einer Kreisbahn fliegen. Den Radius der Bahn '''r''' kann an einer Skala abgelesen werden.
[+'''72.2 Geltende Zusammenhänge'''+]
Schaltet man die Elektronenröhre an, so sieht man durch fluoreszierende Gase in dem Glaskolben, dass die Elektronen auf einer Kreisbahn fliegen. Den Radius der Bahn '''r''' kann an einer Skala abgelesen werden.
Changed lines 241-244 from:
to:
* Durch die Beschleunigungsspannung U'_B_' werden die Elektronen mit der Energie {$ W = q * U = e * U_B $} beschleunigt, wodurch diese Energie in kinetische Energie umgewandelt wird. {$ -> 1/2 m_e * v_e^2 = e * U_B ==> v_e = sqrt{(2e*U_e)/(m_e)} $}
* Im Magnetfeld wirkt die Lorentzkraft stehts senkrecht zum Feld und zur Bewegungsrichtung des Elektrons:
* Im Magnetfeld wirkt die Lorentzkraft stehts senkrecht zum Feld und zur Bewegungsrichtung des Elektrons:
Changed line 246 from:
to:
* F'_L_' zwingt die Elektronen auf eine Kreisbahn. Sie entspricht also der ''Zentripetalkraft'' einer Kreisbewegung. Folgende Formel für Zentripetalkräfte kennen wir aus der Mittelstufe:
Changed lines 255-260 from:
{$ F_z = F_L $} entspricht {$ m_e * (v_e^2)/r = e * B * v_e $} kann man kürzen zu: {$ m_e * (v_e)/r = e * B $}
Um m'_e_' zu bestimmen, setzen wir hier
{$ v_e = sqrt{(2e*U_B)/(m_e)} $} ein und quadrieren:
{$ (m_e)/r * sqrt{(2e*U_B)/(m_e)} = e* B $} wird zu:
{$ (m_e)/(r^2) * 2 * U_B = e * B $} woraus für m'_e_' folgt:
Um
{$ v_e = sqrt{(2e*U_B)/(m_e)} $} ein und quadrieren:
{$ (m_e)/r * sqrt{(2e*U_B)/(m_e)} = e* B $} wird zu:
{$ (m
to:
{$ F_z = F_L $}
Wir können die zugehörigen Gleichungen direkt einsetzen und erhalten {$ m_e * (v_e^2)/r = e * B * v_e $}
Die Geschwindigkeit kann man wegkürzen: {$ m_e * (v_e)/r = e * B $}
Um m'_e_' zu bestimmen, setzen wir in diese Gleichung die in vorherigen Abschnitten hergeleitete Formel für die Geschwindigkeit der mit U'_B_' beschleunigten Elektronen
{$ v_e = sqrt{(2e*U_B)/(m_e)} $} ein...
{$ (m_e)/r * sqrt{(2e*U_B)/(m_e)} = e* B $}
Quadrieren und kürzen ergibt
{$ (m_e)/(r^2) * 2 * U_B = e * B $} woraus durch Umstellen für m'_e_' folgt:
Wir können die zugehörigen Gleichungen direkt einsetzen und erhalten {$ m_e * (v_e^2)/r = e * B * v_e $}
Die Geschwindigkeit kann man wegkürzen: {$ m_e * (v_e)/r = e * B $}
Um m'_e_' zu bestimmen, setzen wir in diese Gleichung die in vorherigen Abschnitten hergeleitete Formel für die Geschwindigkeit der mit U'_B_' beschleunigten Elektronen
{$ v_e = sqrt{(2e*U_B)/(m_e)} $} ein...
{$ (m_e)/r * sqrt{(2e*U_B)/(m_e)} = e* B $}
Quadrieren und kürzen ergibt
{$ (m_e)/(r^2) * 2 * U_B = e * B $} woraus durch Umstellen für m'_e_' folgt:
Changed lines 271-272 from:
Mit einem Massenspektrograph werden die Massen von Molekülen und Atomen, beispielsweise zur Analyse von Lebensmitteln, bestimmt. Er besteht aus einem Wien'schen Geschwindigkeitsfilter, welcher nur Teilchen einer Geschwindigkeit hindurch lässt, einem magnetischen Ablenkfeld und einer Fotoplatte.
to:
Mit einem Massenspektrograph werden die Massen von Molekülen und Atomen, beispielsweise zur Analyse von Lebensmitteln, bestimmt. Er besteht aus einem Wien'schen Geschwindigkeitsfilter, welcher nur Teilchen einer bestimmten Geschwindigkeit hindurch lässt, einem magnetischen Ablenkfeld und einer Fotoplatte.
Changed lines 275-280 from:
Durch Blende 2 gelangen die Ionen mit gleicher Geschwindigkeit v in das magnetische Ablenkfeld
{$ F_z = F_L $} --> {$ m * (v^2)/r = q * B * U
to:
Im Folgenden gehen wir jetzt auf die Bestandteile genauer ein und nehmen dabei Bezug auf die obige Abbildung.
[+'''74.1 Prinzip des magnetischen Ablenkfeldes'''+]
Durch Blende 2 gelangen die unterschiedlich massereichen Ionen mit gleicher Geschwindigkeit v in das magnetische Ablenkfeld. Hier entspricht die Lorentzkraft der Zentripetalkraft der Kreisbewegung der Teilchen mit Radius r:
{$ F_z = F_L $} {$ -> m * (v^2)/r = q * B * v $}
[+'''74.1 Prinzip des magnetischen Ablenkfeldes'''+]
Durch Blende 2 gelangen die unterschiedlich massereichen Ionen mit gleicher Geschwindigkeit v in das magnetische Ablenkfeld. Hier entspricht die Lorentzkraft der Zentripetalkraft der Kreisbewegung der Teilchen mit Radius r:
{$ F_z = F_L $} {$ -> m * (v^2)/r = q * B * v $}
Changed lines 287-291 from:
Die Stärke des B-Feldes lässt sich mit Hall-Sonden messen, der Radius r kann man über die Einschlagstelle auf der Fotoplatte bestimmen, die Geschwindigkeit v kann über den Geschwindigkeitsfilter eingestellt werden und q kann als Vielfaches der Elementarladung durch logische Schlüsse ermittelt werden. Damit sind alle Größen zur Brechnung von m bekannt.
[++'''74.2 Der Wien'sche Geschwindigkeitsfilter++]
[++'''74.2 Der Wien'sche Geschwindigkeitsfilter
to:
Die Stärke des B-Feldes lässt sich mit Hall-Sonden messen, der Radius r kann man über die Einschlagstelle auf der Fotoplatte bestimmen, die Geschwindigkeit v kann über den Geschwindigkeitsfilter eingestellt werden und q kann als Vielfaches der Elementarladung durch logische Schlüsse ermittelt werden. Damit sind alle Größen zur Brechnung von m bekannt. \\
Voraussetzung war aber, dass alle Ionen mit der gleichen Geschwindigkeit die Blende 2 passieren. Dies stellt man mit dem sogenannten Wien'schen Geschwindigkeitsfilter sicher.
[+'''74.2 Der Wien'sche Geschwindigkeitsfilter'''+]
Voraussetzung war aber, dass alle Ionen mit der gleichen Geschwindigkeit die Blende 2 passieren. Dies stellt man mit dem sogenannten Wien'schen Geschwindigkeitsfilter sicher.
[+'''74.2 Der Wien'sche Geschwindigkeitsfilter'''+]
Changed lines 293-302 from:
Eine geschwindigkeitsunabhängige Kraft durch das elektrische Feld E, : {$ F_E = q * E $}
Und eine geschwindigkeitsabhängige Kraft durch das magnetische Feld B, in der Abbildung nach oben: {$ F_L = q * B * v $}
Den Geschwindigkeitsfilter können aufgrund der Blenden nur jene Teilchen passieren, die geradeaus fliegen. Das ist aber nur der Fall, wenn sich die nach oben wirkende Kraft F_L und die nach unten wirkende Kraft F_E gerade aufheben:
{$ F_L = F_E $} --> {$ q * B * v = q * E $}
Für v folgt: {$ v = E/B $}
Nur Teilchen mit dieser Geschwindigkeit werden durchgelassen. Bleibt B konstant, kann manüber {$ E = u/d $} --> {$ v= u/(d*B) $} bestimmte Geschwindigkeiten durch anlegen der passenden Spannung U auswählen.
Und eine geschwindigkeitsabhängige Kraft durch das magnetische Feld B, in der Abbildung nach oben
Den Geschwindigkeitsfilter können aufgrund der Blenden nur jene Teilchen passieren, die geradeaus fliegen. Das ist aber nur der Fall, wenn sich die nach oben wirkende Kraft F_L und die nach unten wirkende Kraft F_E gerade aufheben:
{$ F_L = F_E $} -
Für v folgt
Nur Teilchen mit dieser Geschwindigkeit werden durchgelassen. Bleibt B konstant, kann man
to:
Eine geschwindigkeitsunabhängige Kraft durch das elektrische Feld E, die in der obigen Abbildung nach unten wirkt: {$ F_E = q * E $}
Und eine geschwindigkeitsabhängige Kraft durch das magnetische Feld B, die in der Abbildung nach oben wirkt: {$ F_L = q * B * v $}
Den Geschwindigkeitsfilter können aufgrund der Blenden nur jene Teilchen passieren, die genau geradeaus fliegen. Das ist aber nur der Fall, wenn sich die nach oben wirkende Kraft F'_L_' und die nach unten wirkende Kraft F'_E_' gerade aufheben:
{$ F_L = F_E $}
{$ -> q * B * v = q * E $}
Für v folgt daraus: {$ v = E/B $}
Nur Teilchen mit dieser Geschwindigkeit werden durchgelassen. Bleibt B konstant, kann man wegen E = U/d bestimmte Geschwindigkeiten durch anlegen der passenden Spannung U auswählen: {$ v= E/B = U/(d*B) $}
Und eine geschwindigkeitsabhängige Kraft durch das magnetische Feld B, die in der Abbildung nach oben wirkt: {$ F_L = q * B * v $}
Den Geschwindigkeitsfilter können aufgrund der Blenden nur jene Teilchen passieren, die genau geradeaus fliegen. Das ist aber nur der Fall, wenn sich die nach oben wirkende Kraft F'_L_' und die nach unten wirkende Kraft F'_E_' gerade aufheben:
{$ F_L = F_E $}
{$ -> q * B * v = q * E $}
Für v folgt daraus: {$ v = E/B $}
Nur Teilchen mit dieser Geschwindigkeit werden durchgelassen. Bleibt B konstant, kann man wegen E = U/d bestimmte Geschwindigkeiten durch anlegen der passenden Spannung U auswählen: {$ v= E/B = U/(d*B) $}
Added lines 135-137:
Die Pole eines Magneten ziehen keine Ladungen an, denn ansonsten wären sie geladen. Doch beeinflussen magnetische Felder überhaupt Ladungen? \\
Um diese Frage zu beantworten, untersuchen wir mithilfe einer "Elektronenkanone" die Flugbahn von Elektronen, wenn dir die Elektronenröhre mit einem Magnetfeld durchsetzen.
Um diese Frage zu beantworten, untersuchen wir mithilfe einer "Elektronenkanone" die Flugbahn von Elektronen, wenn dir die Elektronenröhre mit einem Magnetfeld durchsetzen.
Changed lines 143-147 from:
{+Schlussfolgerung:+} \\
Das Magnetfeld bewirkt auf bewegte Ladung eine Kraft, diesowohll senkrecht zur Bewegungsrichtung v der Elektronen, als auch senkrecht zu den Magnetfeldlinien wirkt. Diese Kraft wird Lorentzkraft genannt und bewirkt die Ablenkung eines Elektronenstrahls in einem Magnetfeld.
Daher gilt:{$ F_L=q*v*B $}
Das Magnetfeld bewirkt auf bewegte Ladung eine Kraft, die
Daher gilt:{$ F_L=q*v*B $}
to:
{+Ergebnis:+} \\
Das Magnetfeld bewirkt auf bewegte Ladung eine Kraft, die sowohl senkrecht zur Bewegungsrichtung v der Elektronen, als auch senkrecht zu den Magnetfeldlinien wirkt. Diese Kraft wird Lorentzkraft genannt und bewirkt die Ablenkung des Elektronenstrahls im Magnetfeld.
Das Magnetfeld bewirkt auf bewegte Ladung eine Kraft, die sowohl senkrecht zur Bewegungsrichtung v der Elektronen, als auch senkrecht zu den Magnetfeldlinien wirkt. Diese Kraft wird Lorentzkraft genannt und bewirkt die Ablenkung des Elektronenstrahls im Magnetfeld.
Added lines 154-155:
%width=250px% Attach:69_Metallband_im_Magfeld.jpg
Changed lines 178-186 from:
Das heißt,
{$ B = F/(I*s) $} Einheit
B wird die
->
to:
Das heißt, der Ausdruck {$ F/( I*s) $} ist so lange konstant, wie wir die Stärke des magnetischen Feldes konstant halten. Damit definieren wir als Maß für die Stärke des Magnetfeldes die Größe B:
{$ B = F/(I*s) $}
Die Einheit für B nennt sich Tesla. Ihre Definition ergibt sich aus der obigen Gleichung für B:
{$ T=N/(A*m) $}
B wird die {+magnetische Flussdichte+} genannt. Sie lässt sich mit sogennanten ''Hallsonden'' leicht messen. [[<<]]
{+Schlussfolgerung+}: Die Kraft auf einen Leiter der Länge s, welcher sich im Magnetfeld mit der Flussdichte B befindet und durch den der Strom I fließt, beträgt: {$ F = B*I*s $} wenn das Magnetfeld senkrecht zum Leiter verläuft.
{$ B = F/(I*s) $}
Die Einheit für B nennt sich Tesla. Ihre Definition ergibt sich aus der obigen Gleichung für B:
{$ T=N/(A*m) $}
B wird die {+magnetische Flussdichte+} genannt. Sie lässt sich mit sogennanten ''Hallsonden'' leicht messen. [[<<]]
{+Schlussfolgerung+}: Die Kraft auf einen Leiter der Länge s, welcher sich im Magnetfeld mit der Flussdichte B befindet und durch den der Strom I fließt, beträgt: {$ F = B*I*s $} wenn das Magnetfeld senkrecht zum Leiter verläuft.
Changed lines 189-192 from:
\\
Die Kraft {$F=B*
to:
Der Strom I durch einen Leiter entsteht durch die durch den Leiter fließenden Elektronen. Die Kraft {$F=B*I*s$} auf diesen Leiter im Magnetfeld setzt sich also aus der Summe der Kräfte auf die einzelnen fließenden Elektronen zusammen. Wir werden diese Formel jetzt nutzen, um eine Formel für die Kraft auf ein einzelnes Elektron, welches sich mit der Geschwindigkeit v_e durch ein Magnetfeld bewegt, herzuleiten. Dazu betrachten wir zunächst die Gesamtheit der Elektronen, die aufgrund ihrer Bewegung mit der Geschwindigkeit v_e den Strom durch den Draht verursachen:
Changed lines 195-196 from:
{$v_e=s/t$}. Angenommen, der Leiter hat auf dieser Strecke N sich bewegende Elektronen. Dann bewegen sich durch eine Querschnittsfläche des Leiters in dieser Zeit t N Elektronen mit der Gesamtladung {$Q=N*e$}, wobei {$e=-1,6032*10^(-19)C$} die Elementarladung ist. Der Strom I lässt sich aus diesem Grund wie folgt schreiben:{$I=Q/t=(N*e)/t=(N*e*s)/(t*s)=(N*e*v_e)/s$}
Die N Elektronen bewirken somit die Kraft {$F=B*I*s=B*(N*e*v_e)/s*s=B*N*e*v_e$} Die Lorentzkraft ist nun die Kraft auf ein einzelnes Elektron {$F_L=F/N=e*B*v_e$}
Die N Elektronen bewirken somit die Kraft {$F=B*I*s=B*(N*e*v_e)/s*s=B*N*e*v_e$} Die Lorentzkraft ist nun die Kraft auf ein einzelnes Elektron {$F_L=F/N=e*B*v_e$}
to:
{$v_e=s/t$}
Angenommen, der Leiter hat auf dieser Strecke N sich bewegende Elektronen. Dann bewegen sich durch eine Querschnittsfläche des Leiters in dieser Zeit t insgesamt N Elektronen mit der Gesamtladung {$Q=N*e$}, wobei {$e=-1,6032*10^(-19)C$} die Elementarladung ist. Der Strom I lässt sich aus diesem Grund wie folgt schreiben:{$I=Q/t=(N*e)/t=(N*e*s)/(t*s)=(N*e*v_e)/s$}
Die N Elektronen bewirken somit die Kraft {$F=B*I*s=B*(N*e*v_e)/s*s=B*N*e*v_e$}
Die Lorentzkraft ist nun die Kraft auf ein einzelnes Elektron. Wir müssen zu ihrer Berechnung die Formel für die Kraft auf N Elektronen durch die Anzahl N teilen: {$F_L=F/N=e*B*v_e$}
Angenommen, der Leiter hat auf dieser Strecke N sich bewegende Elektronen. Dann bewegen sich durch eine Querschnittsfläche des Leiters in dieser Zeit t insgesamt N Elektronen mit der Gesamtladung {$Q=N*e$}, wobei {$e=-1,6032*10^(-19)C$} die Elementarladung ist. Der Strom I lässt sich aus diesem Grund wie folgt schreiben:{$I=Q/t=(N*e)/t=(N*e*s)/(t*s)=(N*e*v_e)/s$}
Die N Elektronen bewirken somit die Kraft {$F=B*I*s=B*(N*e*v_e)/s*s=B*N*e*v_e$}
Die Lorentzkraft ist nun die Kraft auf ein einzelnes Elektron. Wir müssen zu ihrer Berechnung die Formel für die Kraft auf N Elektronen durch die Anzahl N teilen: {$F_L=F/N=e*B*v_e$}
Deleted lines 152-153:
Added line 154:
%width=250px% Attach:kraft_auf_stromfließenden_Leiter.jpg
Changed lines 157-158 from:
Mithilfe von Magnetfeldern lassen sich also auf einfache Weise durch elektrische Ströme mechanische Kräfte verursachen. Man nutzt dies bei Elektromotoren, die auf diesem Prinzip basieren.
to:
[[<<]]
Mithilfe von Magnetfeldern lassen sich also auf einfache Weise durch elektrische Ströme mechanische Kräfte verursachen. Man nutzt diesen Effekt bei Elektromotoren, die auf diesem Prinzip basieren.
Mithilfe von Magnetfeldern lassen sich also auf einfache Weise durch elektrische Ströme mechanische Kräfte verursachen. Man nutzt diesen Effekt bei Elektromotoren, die auf diesem Prinzip basieren.
Changed lines 161-163 from:
to:
Changed lines 164-168 from:
Sicher von der Stromstärke und der Leiterlänge im magnetichen Feld. Aber sicher auch von der "Stärke" des Magnetfeldes, die sich daher mithilfe dieser Kraft definieren lässt.
{+Exp.:+} EinAbb.). Da sich die Kräfte F1 und F2 ausgleichen, kann nur F gemessen werden.
{+Exp.:+} Ein
to:
[[<<]]
Sicher von der Stromstärke und der Leiterlänge im magnetichen Feld. Aber sicher auch von der "Stärke" des Magnetfeldes, die sich daher mithilfe dieser Kraft definieren lässt. [[<<]]
{+Experiment:+} \\
Ein rechteckiger, stromdurchflossener Drahtrahmen befindet sich im Magnetfeld (vgl. Abbildung). Da sich die Kräfte F1 und F2 ausgleichen, kann nur F gemessen werden.
Sicher von der Stromstärke und der Leiterlänge im magnetichen Feld. Aber sicher auch von der "Stärke" des Magnetfeldes, die sich daher mithilfe dieser Kraft definieren lässt. [[<<]]
{+Experiment:+} \\
Ein rechteckiger, stromdurchflossener Drahtrahmen befindet sich im Magnetfeld (vgl. Abbildung). Da sich die Kräfte F1 und F2 ausgleichen, kann nur F gemessen werden.
Changed lines 173-174 from:
{+ErgebnisDie Kraft ist proportional zum Strom I und zur Drahtlänge s: {$ F=I*s $}
to:
{+Ergebnis:+} \\
Die Kraft ist proportional zum Strom I und zur Drahtlänge s: {$ F prop I*s $}
Die Kraft ist proportional zum Strom I und zur Drahtlänge s: {$ F prop I*s $}
Added lines 135-140:
{+Experiment:+} \\
Mithilfe einer "Elektronenkanone" kann man Elektronenstrahlen erzeugen und deren Verlauf beobachten. In der Abbildung ist das Ergebnis dargestellt; Das Magnetfeld verläuft in der Abbildung in die Zeichenebene hinein.
%width=350px% Attach:68_Elektronenstrahlablenkung_Magnetfeld.jpg
{+Schlussfolgerung:+} \\
Mithilfe einer "Elektronenkanone" kann man Elektronenstrahlen erzeugen und deren Verlauf beobachten. In der Abbildung ist das Ergebnis dargestellt; Das Magnetfeld verläuft in der Abbildung in die Zeichenebene hinein.
%width=350px% Attach:68_Elektronenstrahlablenkung_Magnetfeld.jpg
{+Schlussfolgerung:+} \\
Changed lines 143-147 from:
Daher gilt:{$ F=q*v*B $}
(Abbildung folgt...)
(Abbildung folgt...)
to:
Daher gilt:{$ F_L=q*v*B $}
Changed lines 147-150 from:
{+EXP.:+}
Wir lassen durch ein leichtbiegbares
to:
Magnetische Felder bewirken auf sich in einem Elektronenstrahl bewegende Elektronen eine Kraft, die wir Lorentzkraft genannt haben. Lassen sich ähnliche Kräfte auch bei bewegten Ladungen während des Stromflusses in Stromleitungen beobachten?
[[<<]]
{+Experiment:+} \\
Wir lassen durch ein leicht biegbares Metallband aus einem Kupferdrahtgeflecht einen Strom fließen und führen diese stromdurchflossene Leitung in ein Magnetfeld.
[[<<]]
{+Experiment:+} \\
Wir lassen durch ein leicht biegbares Metallband aus einem Kupferdrahtgeflecht einen Strom fließen und führen diese stromdurchflossene Leitung in ein Magnetfeld.
Changed lines 68-69 from:
Streicht man den ferromagnetischen Stoff entlang einem Magneten, so richten sich die Elementarmagnete an den Polehn des Magneten aus und richten sich zum größten Teil aus.Dadurch verstärken die Elementarmagnete ihre Wirkung und der ferromagnetische Stoff bildet selbst Pole aus.
to:
Streicht man den ferromagnetischen Stoff entlang einem Magneten, so richten sich die Elementarmagnete an den Polehn des Magneten aus und richten sich zum größten Teil aus.Dadurch verstärken die Elementarmagnete ihre Wirkung und der ferromagnetische Stoff bildet selbst Pole aus. \\
In der Abbildung richten sich die Elementarmagnete nach dem von links angenäherten Südpol aus. Dadurch wird der ferromagnetische Stoff selbst zum Magneten.
In der Abbildung richten sich die Elementarmagnete nach dem von links angenäherten Südpol aus. Dadurch wird der ferromagnetische Stoff selbst zum Magneten.
Changed line 84 from:
Ähnlich wei beim elektrischen Feld geht man beim magnetischen Feld von einem Vermittler der Kraft aus. \\
to:
Ähnlich wei beim elektrischen Feld geht man davon aus, dass die Kräfte zwischen Magneten durch magnetische Felder vermittelt werden. \\
Changed lines 86-91 from:
Wenn man einen Nagel in die Nähe eines Magenten bringt, geht die Kraft, die den Nagel anzieht vom Magneten aus. Übermittelt wird die Kraft durch sogenannten Feldlinien, die wir uns als Verständinishilfe vorstellen.
Tipp: Durch Eisenfeilspäne lassen sich diese sogar sichtbar machen. \\
Das Magnetfeld eines Stabmagneten:
Das Magnetfeld eines Stabmagneten:
to:
Wenn man einen Nagel in die Nähe eines Magenten bringt, geht die Kraft, die den Nagel anzieht vom Magneten aus. Übermittelt wird die Kraft durch sogenannten Feldlinien, die wir uns als Verständinishilfe vorstellen. \\
Durch Eisenfeilspäne lassen sich die Feldlinien sichtbar machen. Deutlich erkennbar werden die unten gezeichneten Muster.
[[<<]]
{+Das Magnetfeld eines Stabmagneten:+}
Durch Eisenfeilspäne lassen sich die Feldlinien sichtbar machen. Deutlich erkennbar werden die unten gezeichneten Muster.
[[<<]]
{+Das Magnetfeld eines Stabmagneten:+}
Changed lines 94-100 from:
Das Magnetfeld eines Stabmagneten bildet sich wie oben abgebildet aus. Die Richtung des Magnetfeldes lässt sich mit einem kleinen Kompass bestimmen.Die Pfeilspitze wird zum Südpol des Magneten zeigen. Der Kompass wird sich so tangential zu den Feldlinien ausrichten. [[<<]] [[<<]]
Wiesieht das ganze bei einem Hufeisenmagnet aus ? [[<<]]
[[<<]] Das Magnetfeld eines Hufeisenmagneten unterteilt sich in 2 Bereiche. Der Teil innerhalb der beiden "Magnetklötzchen" istein homogenes Magnetfeld, der außerhalb ein unhomogenes.
[[<<]]
Wie
[[<<]] Das Magnetfeld eines Hufeisenmagneten unterteilt sich in 2 Bereiche. Der Teil innerhalb der beiden "Magnetklötzchen" ist
[[<<]]
to:
Das Magnetfeld eines Stabmagneten bildet sich wie oben dargestellt aus. Die Richtung des Magnetfeldes lässt sich mit einem kleinen Kompass bestimmen.Die Pfeilspitze wird zum Südpol des Magneten zeigen. Der Kompass wird sich so tangential zu den Feldlinien ausrichten. [[<<]]
Wie sieht das Magnetfeld eines Hufeisenmagneten aus ? [[<<]]
[[<<]] Das Magnetfeld eines Hufeisenmagneten unterteilt sich in 2 Bereiche. Der Teil innerhalb der beiden "Magnetklötzchen" ist das Magnetfeld homogen, außerhalb inhomogen:
Wie sieht das Magnetfeld eines Hufeisenmagneten aus ? [[<<]]
[[<<]] Das Magnetfeld eines Hufeisenmagneten unterteilt sich in 2 Bereiche. Der Teil innerhalb der beiden "Magnetklötzchen" ist das Magnetfeld homogen, außerhalb inhomogen:
Changed lines 103-104 from:
to:
Während einer Physik-Vorlesung bemerkte der dänische Professor Hans-Christian Oerstedt im Jahre 1820, dass sich zufällig herumstehende Kompassnadeln in der Nähe eines stromdurchflossenen Leiters abgelenkt wurden. So entdeckte er, dass durch Stromfluss um einen Leiter herum ein magnetisches Feld entsteht. [[<<]]
{+Experiment:+} \\
Wir lassen durch einen Draht, der senkrecht zu einer horizontalen Ebene liegt, einen Strom derart fließen, dass die negativen Ladungsträger nach oben fließen. Anschließend streuen wir auf die Ebene Eisenfeilspäne zum Nachweis des magnetischen Feldes.
{+Ergebnis:+} \\
Die Eisenfeilspäne bilden ringförmige Muster. Wie in der unteren Abbildung dargestellt, verläuft das Magnetfeld offenbar kreisförmig um den Draht. Ein solches Feld nennen wir '''magnetisches Wirbelfeld'''. \\
Die Richtung des Wirbelfeldes stellen wir mit Kompassnadeln fest: Es verläuft im Uhrzeigersinn. Dreht man die Stromrichtung um, so verläuft es entgegen des Uhrzeigersinns.
{+Experiment:+} \\
Wir lassen durch einen Draht, der senkrecht zu einer horizontalen Ebene liegt, einen Strom derart fließen, dass die negativen Ladungsträger nach oben fließen. Anschließend streuen wir auf die Ebene Eisenfeilspäne zum Nachweis des magnetischen Feldes.
{+Ergebnis:+} \\
Die Eisenfeilspäne bilden ringförmige Muster. Wie in der unteren Abbildung dargestellt, verläuft das Magnetfeld offenbar kreisförmig um den Draht. Ein solches Feld nennen wir '''magnetisches Wirbelfeld'''. \\
Die Richtung des Wirbelfeldes stellen wir mit Kompassnadeln fest: Es verläuft im Uhrzeigersinn. Dreht man die Stromrichtung um, so verläuft es entgegen des Uhrzeigersinns.
Changed lines 115-116 from:
Man
to:
{+Die Linke-Hand-Regel:+} \\
Es ist ganz einfach möglich die Richtung dieses elektrischen Feldes zu bestimmen. \\
Man nehme die linke Hand und strecke den Daumen in Richtung der Elektronenflussrichtung. Die anderen Finger sollten einen Halbkreis bilden. In Richtung der Fingerspitzen entspricht nun der Richtung der magnetischen Feldlinien. [[<<]]
Es ist ganz einfach möglich die Richtung dieses elektrischen Feldes zu bestimmen. \\
Man nehme die linke Hand und strecke den Daumen in Richtung der Elektronenflussrichtung. Die anderen Finger sollten einen Halbkreis bilden. In Richtung der Fingerspitzen entspricht nun der Richtung der magnetischen Feldlinien. [[<<]]
Changed line 119 from:
ACHTUNG ACHTUNG ! Besonderen Augenmerk muss man auf die technische Stromrichtung haben, denn diese ist der Flussrichtung der Ladungsträger entgegengesetzt. [[<<]]
to:
{+ACHTUNG:+} Besonderen Augenmerk muss man auf die technische Stromrichtung haben, denn diese ist der Flussrichtung der Ladungsträger entgegengesetzt. [[<<]]
Deleted lines 47-50:
Die im Körper/Stoff enthaltenen Elementarmagneten orientieren sich an dem Magntet und richten sich geordnet aus. (%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-.......%green%Südpol%black%).
Lässt sich ein Körper leicht magnetisieren, bzw. lassen seine Elementarmagneten leicht ausrichten, so bezeichnet man diesen Stoff als magnetisch weich. :)
Deleted lines 49-52:
*mechanische Erschütterung
*Erhitzen (Curietemperatur: Stoff verliert magnetische Eigenschaften)
Changed lines 62-69 from:
Man stellt sich vor, dass aus vielen, sehr kleinen und nicht weiter teilbaren Magneten, den sogenannten Elementarmagneten, besteht. Mit dieser Vorstellung lassen sich alle Effekte der Magnetostatik erklären:
Attach:_Elementarmagnet3_.jpg
In nichtmagnetisierten Stoffen sind die Elementarmagnete ungeordnet und heben sich in ihrer magneteischen Wirkung auf. Der ferromagnetischeStoff als Ganzer nildet damit keine Pole aus.
Attach:_Elementarmagnet2_.jpg
Attach:_Elementarmagnet3_.jpg
In nichtmagnetisierten Stoffen sind die Elementarmagnete ungeordnet und heben sich in ihrer magneteischen Wirkung auf. Der ferromagnetische
to:
Man stellt sich vor, dass ferromagnetische Stoffe aus vielen, sehr kleinen und nicht weiter teilbaren Magneten, den sogenannten Elementarmagneten, besteht. Mit dieser Vorstellung lassen sich alle Effekte der Magnetostatik erklären:
%width=300px% Attach:_Elementarmagnet3_.jpg
In nichtmagnetisierten Stoffen sind die Elementarmagnete ungeordnet und heben sich in ihrer magneteischen Wirkung auf. Der ferromagnetische Körper als Ganzes bildet damit keine Pole aus.
[[<<]]
%width=300px% Attach:_Elementarmagnet3_.jpg
In nichtmagnetisierten Stoffen sind die Elementarmagnete ungeordnet und heben sich in ihrer magneteischen Wirkung auf. Der ferromagnetische Körper als Ganzes bildet damit keine Pole aus.
[[<<]]
Changed lines 70-76 from:
Attach:_Elementarmagnet_.jpg
Teilt man den magnetisierten Stoff, bleibt die Ausrichtung der Elementarmagnete bestehen. Beide Pole sind, wie in der Abbildung dargestellt, in beiden Bruchstücken vorhanden.
Durch Erhitzung oder starke mechanische Schläge kann die Ordnung der Elementarmagnete wieder zerstört werden. Der ferromagnetische Stoff hat dann seine Magnetisierung verloren. Er ist entmagnetisiert.
{+Wichtig ist:+} Es gibt
Teilt man den magnetisierten Stoff, bleibt die Ausrichtung der Elementarmagnete bestehen. Beide Pole sind, wie in der Abbildung dargestellt, in beiden Bruchstücken vorhanden.
{+Wichtig ist:+} Es gibt
to:
%width=450px% Attach:_Elementarmagnet2_.jpg
Teilt man den magnetisierten Stoff, bleibt die Ausrichtung der Elementarmagnete bestehen. Beide Pole sind, wie in der unteren Abbildung dargestellt, in beiden Bruchstücken vorhanden.
%width=450px% Attach:_Elementarmagnet_.jpg
Durch Erhitzung oder starke mechanische Schläge kann die Ordnung der Elementarmagnete wieder zerstört werden. Der ferromagnetische Stoff hat dann seine Magnetisierung verloren. Er ist entmagnetisiert. \\
Lässt sich ein Körper leicht magnetisieren und wieder entmagnetisieren, bzw. lassen seine Elementarmagneten leicht ausrichten, so bezeichnet man diesen Stoff als magnetisch weich.
{+Wichtig ist:+} Wegen der Unteilbarkeit der Elementarmagnete gibt es keine magnetischen Monopole. Hierdurch unterscheiden sich Magnete von geladenen Körpern: Magnete haben immer zugleich einen Nord- wie einen Südpol.
Teilt man den magnetisierten Stoff, bleibt die Ausrichtung der Elementarmagnete bestehen. Beide Pole sind, wie in der unteren Abbildung dargestellt, in beiden Bruchstücken vorhanden.
%width=450px% Attach:_Elementarmagnet_.jpg
Durch Erhitzung oder starke mechanische Schläge kann die Ordnung der Elementarmagnete wieder zerstört werden. Der ferromagnetische Stoff hat dann seine Magnetisierung verloren. Er ist entmagnetisiert. \\
Lässt sich ein Körper leicht magnetisieren und wieder entmagnetisieren, bzw. lassen seine Elementarmagneten leicht ausrichten, so bezeichnet man diesen Stoff als magnetisch weich.
{+Wichtig ist:+} Wegen der Unteilbarkeit der Elementarmagnete gibt es keine magnetischen Monopole. Hierdurch unterscheiden sich Magnete von geladenen Körpern: Magnete haben immer zugleich einen Nord- wie einen Südpol.
Changed lines 24-35 from:
{+Schlussfolgerung und Definition:+}
Ein
to:
{+Experiment:+} \\
Ein starker, scheibenförmiger Magnet wird auf eine glatte Tischoberfläche gelegt. Dabei beobachtet man, dass egal wie rum man ihn auf den Tisch dreht, sich immer wieder die selbe Seite in Richtung Norden und die entgegengesetze Seite in Richtung Süden ausrichtet.
{+Schlussfolgerung und Definition:+} \\
Ein Magnet hat zwei Pole. Die Seite des Magneten, die sich immer in Richtung Norden dreht, nennen wir '''Nordpol''' des Magneten, die entgegengesetze Seite '''Südpol''' des Magneten. Der Nordpol ist meist mit rot, der Südpol meist mit grün markiert.
{+Experiment:+} \\
Wir halten die verschiedenen Pole eines Magneten aneinander.
%width=350px% Attach:_Magnetkräfte_.jpg
{+Ergebnis:+} \\
Analog zu den Ladungen ziehen sich ungleichnamige Pole an, gleichnamige Pole stoßen sich ab.
Ein starker, scheibenförmiger Magnet wird auf eine glatte Tischoberfläche gelegt. Dabei beobachtet man, dass egal wie rum man ihn auf den Tisch dreht, sich immer wieder die selbe Seite in Richtung Norden und die entgegengesetze Seite in Richtung Süden ausrichtet.
{+Schlussfolgerung und Definition:+} \\
Ein Magnet hat zwei Pole. Die Seite des Magneten, die sich immer in Richtung Norden dreht, nennen wir '''Nordpol''' des Magneten, die entgegengesetze Seite '''Südpol''' des Magneten. Der Nordpol ist meist mit rot, der Südpol meist mit grün markiert.
{+Experiment:+} \\
Wir halten die verschiedenen Pole eines Magneten aneinander.
%width=350px% Attach:_Magnetkräfte_.jpg
{+Ergebnis:+} \\
Analog zu den Ladungen ziehen sich ungleichnamige Pole an, gleichnamige Pole stoßen sich ab.
Changed lines 40-45 from:
Neben den Kräften zwischen Magneten, ziehen Magneten auch andere Stoffe an. Diese sind Eisen(Fe), Kobalt(Co) und Nickel(Ni). Man nennt diese Stoffe deshalb ferromagnetische Stoffe*. Andere Stoffe werden von Magneten nicht angezogen.
"Ferro" kommt von der lateinischen Bezeichnung "Ferrum" für Eisen. Ferromagnetische Stoffe haben also gleiche/ähnliche Eigenschaften wie Eisen.Wie man sieht, sind Nickel und Kobalt ebenso magnetisierbar-genau wie Eisen.
Diese Stoffe lassen sich demnach auch magnetisieren, indem man sie immer in die selbe Richtung an einem Magneten vorbei reibt.Die im Körper/Stoff enthaltenen Elementarmagneten orientieren sich an dem Magntet und richten sich geordnet aus. (%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-.......%green%Südpol%black%).
Lässt sich ein Körper leicht magnetisieren, bzw. lassen seine Elementarmagneten leicht ausrichten, so bezeichnet man diesen Stoff als magnetisch weich.
"Ferro" kommt von der lateinischen Bezeichnung "Ferrum" für Eisen. Ferromagnetische Stoffe haben also gleiche/ähnliche Eigenschaften wie Eisen.
Diese Stoffe lassen sich demnach auch magnetisieren, indem man sie immer in die selbe Richtung an einem Magneten vorbei reibt.
Lässt sich ein Körper leicht magnetisieren, bzw. lassen seine Elementarmagneten leicht ausrichten, so bezeichnet man diesen Stoff als magnetisch weich.
to:
Neben den Kräften zwischen Magneten, ziehen Magneten auch bestimmte andere Stoffe an. Diese sind Eisen(Fe), Kobalt(Co) und Nickel(Ni). Man nennt diese Stoffe deshalb ferromagnetische Stoffe. Andere Stoffe werden von Magneten nicht angezogen.
"Ferro" kommt von der lateinischen Bezeichnung "Ferrum" für Eisen. Ferromagnetische Stoffe haben also gleiche/ähnliche Eigenschaften wie Eisen. Nickel und Kobalt sind ebenso magnetisierbar - genau wie Eisen.
Diese Stoffe lassen sich demnach auch magnetisieren, indem man sie immer in die selbe Richtung an einem Magneten vorbei reibt. Dies wird in der folgenden Abbildung am Beispiel einer Eisennadel dargestellt:
%width=300px% Attach:62_Magnetisierung_Eisennadel.jpg
(:comment
Die im Körper/Stoff enthaltenen Elementarmagneten orientieren sich an dem Magntet und richten sich geordnet aus. (%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-.......%green%Südpol%black%).
Lässt sich ein Körper leicht magnetisieren, bzw. lassen seine Elementarmagneten leicht ausrichten, so bezeichnet man diesen Stoff als magnetisch weich. :)
"Ferro" kommt von der lateinischen Bezeichnung "Ferrum" für Eisen. Ferromagnetische Stoffe haben also gleiche/ähnliche Eigenschaften wie Eisen. Nickel und Kobalt sind ebenso magnetisierbar - genau wie Eisen.
Diese Stoffe lassen sich demnach auch magnetisieren, indem man sie immer in die selbe Richtung an einem Magneten vorbei reibt. Dies wird in der folgenden Abbildung am Beispiel einer Eisennadel dargestellt:
%width=300px% Attach:62_Magnetisierung_Eisennadel.jpg
(:comment
Die im Körper/Stoff enthaltenen Elementarmagneten orientieren sich an dem Magntet und richten sich geordnet aus. (%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-.......%green%Südpol%black%).
Lässt sich ein Körper leicht magnetisieren, bzw. lassen seine Elementarmagneten leicht ausrichten, so bezeichnet man diesen Stoff als magnetisch weich. :)
Changed line 10 from:
# %blue% Das Magnetfeld einer stromdurchflossenen Spule
to:
# %green% [[#MagfeldSpule | Das Magnetfeld einer stromdurchflossenen Spule]]
Added lines 114-124:
!![[#MagfeldSpule]]{+67. Das Magnetfeld einer stromdurchflossenen Spule+}
Das Magnetfeld einer stromdurchflossenen Spule entspricht den überlagerten Feldern der Windungen des gewickelten Drahtes. Es ähnelt äußerlich dem Feld eines Stabmagneten und bildet einen Nordpol dort aus, wo die Feldlinien aus der Spule heraustreten und einen Südpol dort, wo die Feldlinien in die Spule eintreten. Innerhalb der Spule verlaufen die Feldlinien parallel.
%width=300px% Attach:67_Magfeld_Spule.jpg
[[<<]]
Bereits Andre-Marie Ampere ging davon aus, dass die Elementarmagnete in ferromagnetischen Stoffen nichts anderes sind als Kreisströme, die widerstandsfrei fließen - und damit auch nie aufhören zu fließen. \\
Tatsächlich verursachen die Bahnbewegungen der Elektronen um die Atomkerne Magnetfelder. Die Elementarmagnete "entstehen" aber vor allem durch die "Rotation" der Elektronen um die eigene Achse.
Deleted line 125:
Changed line 14 from:
# %blue% Die Lorentzkraft berechnen
to:
# %green% [[#LorentzBerechnen | Die Lorentzkraft berechnen]]
Added lines 159-170:
!![[#LorentzBerechnen]]{+71.Die Lorentzkraft berechnen+}
\\
\\
Die Kraft {$F=B*I*s$} setzt sich aus der Summe der Kräfte auf die einzelnen fließenden Elektronen zusammen. Wir berechnen daraus die Kraft auf ein Elektron:
%width=200px% Attach:_Kraft_.jpg
Bewegt sich ein Elektron die Strecke s entlang des Leiters und benötigt dazu die Zeit t, so ist seine Geschwindigkeit
{$v_e=s/t$}. Angenommen, der Leiter hat auf dieser Strecke N sich bewegende Elektronen. Dann bewegen sich durch eine Querschnittsfläche des Leiters in dieser Zeit t N Elektronen mit der Gesamtladung {$Q=N*e$}, wobei {$e=-1,6032*10^(-19)C$} die Elementarladung ist. Der Strom I lässt sich aus diesem Grund wie folgt schreiben:{$I=Q/t=(N*e)/t=(N*e*s)/(t*s)=(N*e*v_e)/s$}
Die N Elektronen bewirken somit die Kraft {$F=B*I*s=B*(N*e*v_e)/s*s=B*N*e*v_e$} Die Lorentzkraft ist nun die Kraft auf ein einzelnes Elektron {$F_L=F/N=e*B*v_e$}
Added line 6:
# %green% [[#MagMonopole | Separation der Pole eines Magneten]]
Changed lines 8-10 from:
# %green% [[#MagMonopole | Separation der Pole eines Magneten]]
# %blue% Das magnetische Feld
# %blue% Magnetfelder durch Ströme
# %
# %blue% Magnetfelder durch Ströme
to:
# %green% [[#MagFeld | Das magnetische Feld]]
# %green% [[#MagfeldStrom | Magnetfelder durch Ströme]]
# %green% [[#MagfeldStrom | Magnetfelder durch Ströme]]
Changed line 11 from:
# %blue% Die Lorentzkraft
to:
# %green% [[#Lorentzkraft | Die Lorentzkraft]]
Added lines 79-122:
!![[#MagFeld]]{+65. Das magnetische Feld+}
Ähnlich wei beim elektrischen Feld geht man beim magnetischen Feld von einem Vermittler der Kraft aus. \\
Vorstellen kann man sich das so:
Wenn man einen Nagel in die Nähe eines Magenten bringt, geht die Kraft, die den Nagel anzieht vom Magneten aus. Übermittelt wird die Kraft durch sogenannten Feldlinien, die wir uns als Verständinishilfe vorstellen.
Tipp: Durch Eisenfeilspäne lassen sich diese sogar sichtbar machen. \\
Das Magnetfeld eines Stabmagneten:
%width=300px% Attach:Magnetfeld_Stabmagnet.jpg
Das Magnetfeld eines Stabmagneten bildet sich wie oben abgebildet aus. Die Richtung des Magnetfeldes lässt sich mit einem kleinen Kompass bestimmen.Die Pfeilspitze wird zum Südpol des Magneten zeigen. Der Kompass wird sich so tangential zu den Feldlinien ausrichten. [[<<]] [[<<]]
Wie sieht das ganze bei einem Hufeisenmagnet aus ? [[<<]]
[[<<]] Das Magnetfeld eines Hufeisenmagneten unterteilt sich in 2 Bereiche. Der Teil innerhalb der beiden "Magnetklötzchen" ist ein homogenes Magnetfeld, der außerhalb ein unhomogenes.
[[<<]]
%width=300px% Attach:Hufeisenmagnet.jpg
!![[#MagfeldStrom]]{+66. Magnetfelder durch Ströme+}
Ein bisschen Geschichte: Während einer Physik-Vorlesung bemerkte der dänische Professor Hans-Christian Oernstedt im Jahre 1820, dass sich zufällig herumstehende Kompassnadeln in Richtung eines stromdurchflossenen Leiters drehten. So entdeckte man, dass durch Stromfluss um einen Leiter herum ein magnetisches Wirbelfeld entsteht. [[<<]] [[<<]]
%width=250px% Attach:MagnetfeldLeiter.jpg
[[<<]]
Es ist ganz einfach möglich die Richtung dieses elektrischen Feldes zu bestimmen. [[<<]]
Man nehme die linke Hand und streckt den Daumen in Richtung der Elektronenflussrichtung. Die anderen Finger sollten einen Halbkreis bilden. In Richtung der Fingerspitzen entsteht nun das Magnetische Feld. [[<<]]
[[<<]]
ACHTUNG ACHTUNG ! Besonderen Augenmerk muss man auf die technische Stromrichtung haben, denn diese ist der Flussrichtung der Ladungsträger entgegengesetzt. [[<<]]
Dies ist einfach gesichtlich bedingt, als man die Stromrichtung festsetzte, dachte man noch es wären die positiven Ladungsträger, die durch den Leiter fließen. Daher ist die technische Stromrichtung VOM PLUS- ZUM MINUS-POL. Das magnetische Wirbelfeld entsteht aber durch die fließenden Elektronen und daher muss die Flussrichtung der Ladungsträger VOM MINUS- ZUM PLUS-POL beachtet werden. Der Linke Hand Regel gilt also nur, wenn die Flussrichtung der Ladungsträger angegeben ist, oder man muss die Stromrichtung ändern.
!![[#Lorentzkraft]]{+68.: Die Lorentzkraft+}
Das Magnetfeld bewirkt auf bewegte Ladung eine Kraft, die sowohll senkrecht zur Bewegungsrichtung v der Elektronen, als auch senkrecht zu den Magnetfeldlinien wirkt. Diese Kraft wird Lorentzkraft genannt und bewirkt die Ablenkung eines Elektronenstrahls in einem Magnetfeld.
Daher gilt:{$ F=q*v*B $}
(Abbildung folgt...)
Changed line 4 from:
# %blue% Magnete und magnetische Kräfte
to:
# %green% [[#MagneteUndKraefte | Magnete und magnetische Kräfte]]
Added lines 22-34:
!![[#MagneteUndKraefte]]{+61. Magnete und magnetische Kräfte+}
Exp.: Ein starker, scheibenförmiger Magnet wird auf eine glatte Tischoberfläche gelegt. Dabei beobachtet man, dass egal wie rum man ihn auf den Tisch dreht, sich immer wieder die selbe Seite in Richtung Norden und die entgegengesetze Seite in Richtung Süden ausrichtet.
{+Schlussfolgerung und Definition:+}
Attach:_Magnetkräfte_.jpg
Ein Magnet hat zwei Pole. Die Seite des Magneten, die sich immer in Richtung Norden dreht, nennen wir Nordpol des Magneten, die entgegengesetze Seite Südpol des Magneten. Der Nordpol ist meist mit rot, der Südpol meist mit grün markiert.
Exp.: Wir halten die verschiedenen Pole eines Magneten aneinander.
{+Ergebnis:+} Analog zu den Ladungen ziehen sich ungleichnamige Pole an, gleichnamige Pole stoßen sich ab.
Exp.: Ein starker, scheibenförmiger Magnet wird auf eine glatte Tischoberfläche gelegt. Dabei beobachtet man, dass egal wie rum man ihn auf den Tisch dreht, sich immer wieder die selbe Seite in Richtung Norden und die entgegengesetze Seite in Richtung Süden ausrichtet.
{+Schlussfolgerung und Definition:+}
Attach:_Magnetkräfte_.jpg
Ein Magnet hat zwei Pole. Die Seite des Magneten, die sich immer in Richtung Norden dreht, nennen wir Nordpol des Magneten, die entgegengesetze Seite Südpol des Magneten. Der Nordpol ist meist mit rot, der Südpol meist mit grün markiert.
Exp.: Wir halten die verschiedenen Pole eines Magneten aneinander.
{+Ergebnis:+} Analog zu den Ladungen ziehen sich ungleichnamige Pole an, gleichnamige Pole stoßen sich ab.
Changed lines 5-7 from:
# %red% [[#FerromagnetischeStoffe | Ferromagnetische Stoffe]]
# %red% [[#ModellElementarmagn | Modell der Elementarmagnete]]
# %red% [[#MagMonopole | Separation der Pole eines Magneten]]
# %
# %
to:
# %green% [[#FerromagnetischeStoffe | Ferromagnetische Stoffe]]
# %green% [[#ModellElementarmagn | Modell der Elementarmagnete]]
# %green% [[#MagMonopole | Separation der Pole eines Magneten]]
# %green% [[#ModellElementarmagn | Modell der Elementarmagnete]]
# %green% [[#MagMonopole | Separation der Pole eines Magneten]]
Changed lines 12-13 from:
# %red% [[#KraftStromdurchflLeiter | Kraft auf stromdurchflossene Leiter]]
# %red% [[#MagnFlussdichte | Die magnetische Flussdichte - ein Maß für die Stärke magnetischer Felder]]
# %
to:
# %green% [[#KraftStromdurchflLeiter | Kraft auf stromdurchflossene Leiter]]
# %green% [[#MagnFlussdichte | Die magnetische Flussdichte - ein Maß für die Stärke magnetischer Felder]]
# %green% [[#MagnFlussdichte | Die magnetische Flussdichte - ein Maß für die Stärke magnetischer Felder]]
Changed lines 15-18 from:
# %red% [[#MagFeldLangeSpule | Das Magnetfeld einer lang gestreckten Spule]]
# %red% [[#Elektronenmassenbestimmung | Bestimmung der Masse von Elektronen]]
# %red% [[#Massenspektrograph | Der Massenspektrograph]]
# %red% [[#Halleffekt | Der Halleffekt]]
# %
# %
# %
to:
# %green% [[#MagFeldLangeSpule | Das Magnetfeld einer lang gestreckten Spule]]
# %green% [[#Elektronenmassenbestimmung | Bestimmung der Masse von Elektronen]]
# %green% [[#Massenspektrograph | Der Massenspektrograph]]
# %green% [[#Halleffekt | Der Halleffekt]]
# %green% [[#Elektronenmassenbestimmung | Bestimmung der Masse von Elektronen]]
# %green% [[#Massenspektrograph | Der Massenspektrograph]]
# %green% [[#Halleffekt | Der Halleffekt]]
Added lines 15-21:
# %red% [[#MagFeldLangeSpule | Das Magnetfeld einer lang gestreckten Spule]]
# %red% [[#Elektronenmassenbestimmung | Bestimmung der Masse von Elektronen]]
# %red% [[#Massenspektrograph | Der Massenspektrograph]]
# %red% [[#Halleffekt | Der Halleffekt]]
# %red% [[#Elektronenmassenbestimmung | Bestimmung der Masse von Elektronen]]
# %red% [[#Massenspektrograph | Der Massenspektrograph]]
# %red% [[#Halleffekt | Der Halleffekt]]
Added lines 24-227:
!![[#FerromagnetischeStoffe]]{+62.: Ferromagnetische Stoffe+}
Neben den Kräften zwischen Magneten, ziehen Magneten auch andere Stoffe an. Diese sind Eisen(Fe), Kobalt(Co) und Nickel(Ni). Man nennt diese Stoffe deshalb ferromagnetische Stoffe*. Andere Stoffe werden von Magneten nicht angezogen.
"Ferro" kommt von der lateinischen Bezeichnung "Ferrum" für Eisen. Ferromagnetische Stoffe haben also gleiche/ähnliche Eigenschaften wie Eisen. Wie man sieht, sind Nickel und Kobalt ebenso magnetisierbar-genau wie Eisen.
Diese Stoffe lassen sich demnach auch magnetisieren, indem man sie immer in die selbe Richtung an einem Magneten vorbei reibt. Die im Körper/Stoff enthaltenen Elementarmagneten orientieren sich an dem Magntet und richten sich geordnet aus. (%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-.......%green%Südpol%black%).
Lässt sich ein Körper leicht magnetisieren, bzw. lassen seine Elementarmagneten leicht ausrichten, so bezeichnet man diesen Stoff als magnetisch weich.
{+Allgemein gilt:+} Körper, die von Magneten angezogen werden, sind auch selbst magnetisierbar.
Magneten verlieren ihre Magnetisierung durch der Verlust der Ausrichtung der Elementarmagneten. Dies geschieht durch:
*mechanische Erschütterung
*Erhitzen (Curietemperatur: Stoff verliert magnetische Eigenschaften)
!![[#MagMonopole]]{+63. Separation der Pole eines Magneten+}
Exp.: Wir versuchen jetzt den Nordpol eines Magneten von seinem Südpol zu trennen. Dazu nehmen wir eine magnetisierte Eisennadel aus 62. und teilen sie mit einer Zange in zwei Teile.
Attach:_geteilte_Magnetnadeln_.jpg
{+Ergebnis+}: Beide Teile haben nach wie vor Nord- und Südpol. Der Vorgang lässt sich beliebig oft wiederholen.
Wie lassen sich diese Effekte erklären? -> Modell Elementarmagnete
!![[#ModellElementarmagn]]{+64. Modell der Elementarmagnete+}
Man stellt sich vor, dass aus vielen, sehr kleinen und nicht weiter teilbaren Magneten, den sogenannten Elementarmagneten, besteht. Mit dieser Vorstellung lassen sich alle Effekte der Magnetostatik erklären:
Attach:_Elementarmagnet3_.jpg
In nichtmagnetisierten Stoffen sind die Elementarmagnete ungeordnet und heben sich in ihrer magneteischen Wirkung auf. Der ferromagnetische Stoff als Ganzer nildet damit keine Pole aus.
Attach:_Elementarmagnet2_.jpg
Streicht man den ferromagnetischen Stoff entlang einem Magneten, so richten sich die Elementarmagnete an den Polehn des Magneten aus und richten sich zum größten Teil aus.Dadurch verstärken die Elementarmagnete ihre Wirkung und der ferromagnetische Stoff bildet selbst Pole aus.
Attach:_Elementarmagnet_.jpg
Teilt man den magnetisierten Stoff, bleibt die Ausrichtung der Elementarmagnete bestehen. Beide Pole sind, wie in der Abbildung dargestellt, in beiden Bruchstücken vorhanden.
Durch Erhitzung oder starke mechanische Schläge kann die Ordnung der Elementarmagnete wieder zerstört werden. Der ferromagnetische Stoff hat dann seine Magnetisierung verloren. Er ist entmagnetisiert.
{+Wichtig ist:+} Es gibt keine magnetischen Monopole. Hierdurch unterscheiden sich Magnete von geladenen Körpern: Magnete haben immer zugleich einen Nord- wie einen Südpol.
!![[#KraftStromdurchflLeiter]]{+69. Kraft auf stromdurchflossene Leiter+}
Lassen sich die Kräfte auch bei bewegten Ladungen in Stromleitungen beobachten?
{+EXP.:+}
Wir lassen durch ein leichtbiegbares Metallband aus einem Kupferdrahtgeflecht einen Strom fließen und führen diese stromdurchflossene Leitung in ein Magnetfeld.
%width=200px% Attach:kraft_auf_stromfließenden_Leiter.jpg
{+Beobachtung und Ergebnis:+}
Man beobachtet,wie sich der Leiter senkrecht zum Magnetfeld und senkrecht zu der Bewegungsrichtung der Elektronen auslenkt.
Offenbar erfahren die fließenden Elektronen im Leiter die Lorentzkraft und übertragen diese Kraft auf den Leiter.
Mithilfe von Magnetfeldern lassen sich also auf einfache Weise durch elektrische Ströme mechanische Kräfte verursachen. Man nutzt dies bei Elektromotoren, die auf diesem Prinzip basieren.
\\
-> Eigenbau eines Lorentz-Motors
!![[#MagnFlussdichte]]{+70. Die magnetische Flussdichte - ein Maß für die Stärke magnetischer Felder+}
Wovon hängt die Größe der Kraft F auf einem stromdurchflossenen Leiter im Magnetfeld ab?
Sicher von der Stromstärke und der Leiterlänge im magnetichen Feld. Aber sicher auch von der "Stärke" des Magnetfeldes, die sich daher mithilfe dieser Kraft definieren lässt.
{+Exp.:+} Ein rechteckiger, stromdurchflossener Drahtrahmen befindet sich im Magnetfeld (Abb.). Da sich die Kräfte F1 und F2 ausgleichen, kann nur F gemessen werden.
%width=200px% Attach:kraft_stromdurchflossener_Leiter.jpg
{+ErgebnisDie Kraft ist proportional zum Strom I und zur Drahtlänge s: {$ F=I*s $}
Das heißt, {$ F/( I*s) $} ist so lange konstant, wie wir die Stärke des magnetischen Feldes konstant halten. Damit definieren wir als Maß für die Stärke des Magnetfeldes die Größe B:
{$ B = F/(I*s) $} Einheit: 1 Tesla = {$(1N)/(1A*1m $} = {$ 1T = 1 N/(Am) $}
B wird die {+magnetische Flussdichte+} genannt. Sie lässt sich mit sogennanten Hallsonden leicht messen.
-> {+Schlussfolgerung+}: Die Kraft auf einen Leiter der Länge s, welcher sich im Magnetfeld mit der Flussdichte B befindet und durch den der Strom I fließt, beträgt: {$ F = B*I*s $} wenn das Magnetfeld senkrecht zum Leiter verläuft.
!![[#MagFeldLangeSpule]]{+76.: Das Magnetfeld einer lang gestreckten Spule+}
Die Stärke des Magnetfeldes {+im Innern+} einer lang-gestreckten Spule hängt vermutlich ab von:
*der Stromstärke I
*der Windungsdichte {$ (N) / (l) $} (Anzahl Windungen pro Meter)
%width=250px% Attach:76_Lange_Spule.jpg
Diese Vermutungen lassen sich experimentell durch Spulen verschiedener Bauart bestätigen. Es lässt sich auch experimentell darstellen, dass B im Innern der Spule {+nicht+} vom Spulendurchmesser oder von der Länge l der Spule abhängt, wenn obige Größen konstant bleiben.
Vermutung über den quantitativen Zusammenhang:
{$ B = mu_0 * I * (N) / (l) $} mit der Proportionalitätskonstanten {$ mu_0 $}
==> '''Exp.:''' Die Formel wird durch Messungen an verschiedenen Spulen bestätigt. Die Proportionalistätskonstante {$ mu_0 $} kann aus den Messwerten bestimmt werden:
{$ mu_0 = 1,257 * 10^(-6) (Tm) / (A) $}
Man nennt sie magnetische Feldkonstante.
==> '''Exp.:''' Steckt man in die Spule einen ferromagnetischen Stoff, so verstärkt sich die Flussdichte um einen Faktor {$ mu_r $}. {$ mu_r $} ist eine Materialkonstante und wird {+Permeabilitätszahl+} gennant.
Allgemein gilt bei lang gestreckten Spulen:
>>frame<< {$ B = mu_0 * mu_r * I * (N) / (l) $}
>><<
!![[#Elektronenmassenbestimmung]]{+72. Bestimmung der Masse von Elektronen+}
Bestimmung der Masse durch ein Fadenstrahlrohr. Bisher haben wir in diesem Skript die Kenntnis von der Masse und der Ladung der Elektronen vorrausgesetzt. In diesem Abschnitt wird gezeigt, wie diese Masse bestimmt wird. Im nächsten Abschnitt geht es um die Ladung.
[++'''72.1Aufbau des Fadenstrahlrohrs'''++]
%width=300px% Attach:Aufbau72.jpg
Das Fadenstrahlrohr besteht aus einem kugelförmigen Glaskolben, in dessem Inneren eine Elektronenröhre (=Elektronenkanone) befestigt ist. Der Kolben wird von einem homogenen Magnetfeld durchsetzt, welches durch ein so genanntes '''Helmholtz-Spulenpaar''' erzeugt wird.
[++'''72.2 Geltende Zusammenhänge'''++]
Schaltet man die Elektronenröhre an, so sieht man durch eines der floreszierenden Gase der Elektronenröhre, dass die Elektronen auf einer Kreisbahn fliegen, desssen Radius '''r''' an einer Skala abgelesen werden kann.
%width=300px% %height=300px% Attach:Kraefte.jpg
Doch wie kommt diese Kreisbahn zustande?
=> Durch die Beschleunigungsspannung U'_B_' werden die Elektronen mit der Energie {$ W = q * U = e * U_B $} beschleunigt, wodurch diese Energie in kinetische Energie umgewandelt wird.
-->{$ 1/2 m_e * v_e^2 = e * U_B ==> v_e = sqrt{(2e*U_e)/(m_e)} $}
=> Im Magnetfeld wirkt die Lorentzkraft stehts senkrecht zum Feld und zur Bewegungsrichtung des Elektrons:
{$ F_L = e * B * v_e $}
=> F'_L_' zwingt die Elektronen auf eine Kreisbahn. Sie entspricht also der 'Zentripetalkraft' einer Kreisbewegung:
{$ F_z = m_e * (v_e^2)/r $}
[++'''72.3 Bestimmung der Masse m'_e_' eines Elektrons'''++]
Im nächsten Abschnitt wird die Elektronenladung '''e''' bestimmt. Sie beträgt: {$ e = 1,6022 * 10^(-19) C $}
Messbare Größen bei diesem Experiment sind: r, U'_B_' und B \\
Nun entspricht die Zentripetalkraft der Lorentzkraft, woraus folgt:
{$ F_z = F_L $} entspricht {$ m_e * (v_e^2)/r = e * B * v_e $} kann man kürzen zu: {$ m_e * (v_e)/r = e * B $}
Um m'_e_' zu bestimmen, setzen wir hier
{$ v_e = sqrt{(2e*U_B)/(m_e)} $} ein und quadrieren:
{$ (m_e)/r * sqrt{(2e*U_B)/(m_e)} = e* B $} wird zu:
{$ (m_e)/(r^2) * 2 * U_B = e * B $} woraus für m'_e_' folgt:
{$ m_e = (e * B^2 * r^2)/(2U_B) $}
Setzen wir die gemessenen Größen ein, erhalten wir die Elektronenmasse.
Literaturwert:
{$ m_e = 9,109 * 10^(-31) kg $}
!![[#Massenspektrograph]]{+74. Der Massenspektrograph+}
Mit einem Massenspektrograph werden die Massen von Molekülen und Atomen, beispielsweise zur Analyse von Lebensmitteln, bestimmt. Er besteht aus einem Wien'schen Geschwindigkeitsfilter, welcher nur Teilchen einer Geschwindigkeit hindurch lässt, einem magnetischen Ablenkfeld und einer Fotoplatte.
%width=400px% Attach:_Massenspektrograph_.jpg
[++'''74.1 Prinzip des magnetischen Ablenkfeldes'''++]
Durch Blende 2 gelangen die Ionen mit gleicher Geschwindigkeit v in das magnetische Ablenkfeld. Hier entspricht die Lorentzkraft der Zentripetalkraft der Kreisbewegung der Teilchen mit Radius r:
{$ F_z = F_L $} --> {$ m * (v^2)/r = q * B * U $}
Löst man nach m auf, erhält man für die Masse der Teilchen:
{$ m = (q * B * r)/v $}
Die Stärke des B-Feldes lässt sich mit Hall-Sonden messen, der Radius r kann man über die Einschlagstelle auf der Fotoplatte bestimmen, die Geschwindigkeit v kann über den Geschwindigkeitsfilter eingestellt werden und q kann als Vielfaches der Elementarladung durch logische Schlüsse ermittelt werden. Damit sind alle Größen zur Brechnung von m bekannt.
[++'''74.2 Der Wien'sche Geschwindigkeitsfilter'''++]
Der Geschwindigkeitsfilter besteht aus einem senkrecht gekreuzten, magnetischen und elektrischen Feld. Auf die positiv geladenen Ionen wirken beim Durchfliegen des Filters zwei Kräfte:
Eine geschwindigkeitsunabhängige Kraft durch das elektrische Feld E, in der Abbildung nach unten: {$ F_E = q * E $}
Und eine geschwindigkeitsabhängige Kraft durch das magnetische Feld B, in der Abbildung nach oben: {$ F_L = q * B * v $}
Den Geschwindigkeitsfilter können aufgrund der Blenden nur jene Teilchen passieren, die geradeaus fliegen. Das ist aber nur der Fall, wenn sich die nach oben wirkende Kraft F_L und die nach unten wirkende Kraft F_E gerade aufheben:
{$ F_L = F_E $} --> {$ q * B * v = q * E $}
Für v folgt: {$ v = E/B $}
Nur Teilchen mit dieser Geschwindigkeit werden durchgelassen. Bleibt B konstant, kann man über {$ E = u/d $} --> {$ v= u/(d*B) $} bestimmte Geschwindigkeiten durch anlegen der passenden Spannung U auswählen.
!![[#Halleffekt]]{+75.: Der Halleffekt+}
[++'''75.1'''++] Der Hall-Effekt kann dazu genutzt werden, auf einfache Weise die magnetische Flussdichte an Magnetfeldern zu messen. Er lässt sich anhand des dargestellten Blättchens erklären:
%width=300px% Attach:75_Hall-Effekt2.jpg
Es wird, wie gezeigt, von Elektronen durchflossen. Senkrecht zum Elektronenfluss wird es von einem Magnetfeld durchsetzt. Bewegen sich die Elektronen mit der Geschwindigkeit {$v_e$}, so erfahren sie die nach unten gerichtete Lorentzkraft {$F_L$}. Dadurch sammeln sie sich an der unteren Seite des Blättchens. Dort gibt es einen Elektronenüberschuss, während an der Oberseite ein Elektronenmangel entsteht. Die so entstandene Spannung {$U_H$} lässt sich messen. Fasst man obere und untere Blättchen als Kondensatorplatten auf, kann man daraus die Feldstärke {$ E = (U_H)/(h) $} berechnen. Diese bewirkt aber eine nach oben gerichtete elektrische Kraft {$ F_E = q * E = e * E $} auf die Elektronen. Wenn ghjkl so groß geworden ist, dass sie fdjkgn ausgleicht, stiegt die Spannung {$U_H$} nicht weiter an. Sie hat ihren Maximalwert erreicht. Es gilt dann:
{$ F_E = F_L $} ==> {$ e * (U_H)/(h) = e * B * v_e $}
woraus sich die folgende Hall-Spannung ergibt:
>>frame<< {$ U_H = h * B * v_e $}
>><<
Bei einer Hall-Sonde nimmt man ein Metall mit bekannter Driftgeschwindigkeit {$ v_e $} und errechnet mithilfe der gemessenen Hallspannung die magnetische Flussdichte:
{$ B = (U_H) / (h * v_e) $}
Bei bekanntem B-Feld lässt sich umgekehrt die Driftgeschwindigkeit der Elektronen {$ v_e $} berechnen.
[++'''75.2 Die Hall-Spannung in Abhängigkeit zur Dichte der Leitungselektronen'''++]
%width=300px% Attach:75_Hall_Blaettchenvolumen.jpg
Wir betrachten nun das eingezeichnetet Volumen V des Leiterblättchens. N sei die Anzahl der Leitungselektronen in diesem Volumen. Der Strom I lässt sich dann wie folgt ausdrücken:
{$ I = (Delta Q) / (Delta t) = (N * e) / (Delta t) = (N * e) / (Delta s) * (Delta s) / (Delta t) = (N * e) / (Delta s) * v_e $},
da {$ (Delta s) / (Delta t) $} die Driftgeschwindigkeit {$ v_e $} der Elektonen ist. Die Anzahldichte der Leitungselektronen ist nun als Anzahl pro Volumen definiert:
{$ n = (N) / (V) = (N) / (A * Delta s) $} ==> {$ N = n * A * Delta s $}
Diesen Ausdruck für N können wir in die obige Formel für die Stromstärke einsetzen.
{$ I = (n * A * Delta s * e) / (Delta s) * v_e = n * A * e * v_e $} ==> {$ v_e = (I) / (n * A * e) $}
Setzen wir die Formel für die Driftgeschwindigkeit in die Hallspannung ein, erhalten wir:
>>frame<< {$ U_H = h * B * v_e = (h * B * I) / (n * A * e) $}
>><<
Dies ist die Formel der Hallspannung in Abhängigkeit zur Dichte der Leitungselektronen. Mit ihr lässt sich besagt Dichte durch Umstellen bestimmen:
{$ n = (h * B * I) / (U_H * A * e) $}
Neben den Kräften zwischen Magneten, ziehen Magneten auch andere Stoffe an. Diese sind Eisen(Fe), Kobalt(Co) und Nickel(Ni). Man nennt diese Stoffe deshalb ferromagnetische Stoffe*. Andere Stoffe werden von Magneten nicht angezogen.
"Ferro" kommt von der lateinischen Bezeichnung "Ferrum" für Eisen. Ferromagnetische Stoffe haben also gleiche/ähnliche Eigenschaften wie Eisen. Wie man sieht, sind Nickel und Kobalt ebenso magnetisierbar-genau wie Eisen.
Diese Stoffe lassen sich demnach auch magnetisieren, indem man sie immer in die selbe Richtung an einem Magneten vorbei reibt. Die im Körper/Stoff enthaltenen Elementarmagneten orientieren sich an dem Magntet und richten sich geordnet aus. (%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-%green%Südpol%black%-%red%Nordpol%black%-.......%green%Südpol%black%).
Lässt sich ein Körper leicht magnetisieren, bzw. lassen seine Elementarmagneten leicht ausrichten, so bezeichnet man diesen Stoff als magnetisch weich.
{+Allgemein gilt:+} Körper, die von Magneten angezogen werden, sind auch selbst magnetisierbar.
Magneten verlieren ihre Magnetisierung durch der Verlust der Ausrichtung der Elementarmagneten. Dies geschieht durch:
*mechanische Erschütterung
*Erhitzen (Curietemperatur: Stoff verliert magnetische Eigenschaften)
!![[#MagMonopole]]{+63. Separation der Pole eines Magneten+}
Exp.: Wir versuchen jetzt den Nordpol eines Magneten von seinem Südpol zu trennen. Dazu nehmen wir eine magnetisierte Eisennadel aus 62. und teilen sie mit einer Zange in zwei Teile.
Attach:_geteilte_Magnetnadeln_.jpg
{+Ergebnis+}: Beide Teile haben nach wie vor Nord- und Südpol. Der Vorgang lässt sich beliebig oft wiederholen.
Wie lassen sich diese Effekte erklären? -> Modell Elementarmagnete
!![[#ModellElementarmagn]]{+64. Modell der Elementarmagnete+}
Man stellt sich vor, dass aus vielen, sehr kleinen und nicht weiter teilbaren Magneten, den sogenannten Elementarmagneten, besteht. Mit dieser Vorstellung lassen sich alle Effekte der Magnetostatik erklären:
Attach:_Elementarmagnet3_.jpg
In nichtmagnetisierten Stoffen sind die Elementarmagnete ungeordnet und heben sich in ihrer magneteischen Wirkung auf. Der ferromagnetische Stoff als Ganzer nildet damit keine Pole aus.
Attach:_Elementarmagnet2_.jpg
Streicht man den ferromagnetischen Stoff entlang einem Magneten, so richten sich die Elementarmagnete an den Polehn des Magneten aus und richten sich zum größten Teil aus.Dadurch verstärken die Elementarmagnete ihre Wirkung und der ferromagnetische Stoff bildet selbst Pole aus.
Attach:_Elementarmagnet_.jpg
Teilt man den magnetisierten Stoff, bleibt die Ausrichtung der Elementarmagnete bestehen. Beide Pole sind, wie in der Abbildung dargestellt, in beiden Bruchstücken vorhanden.
Durch Erhitzung oder starke mechanische Schläge kann die Ordnung der Elementarmagnete wieder zerstört werden. Der ferromagnetische Stoff hat dann seine Magnetisierung verloren. Er ist entmagnetisiert.
{+Wichtig ist:+} Es gibt keine magnetischen Monopole. Hierdurch unterscheiden sich Magnete von geladenen Körpern: Magnete haben immer zugleich einen Nord- wie einen Südpol.
!![[#KraftStromdurchflLeiter]]{+69. Kraft auf stromdurchflossene Leiter+}
Lassen sich die Kräfte auch bei bewegten Ladungen in Stromleitungen beobachten?
{+EXP.:+}
Wir lassen durch ein leichtbiegbares Metallband aus einem Kupferdrahtgeflecht einen Strom fließen und führen diese stromdurchflossene Leitung in ein Magnetfeld.
%width=200px% Attach:kraft_auf_stromfließenden_Leiter.jpg
{+Beobachtung und Ergebnis:+}
Man beobachtet,wie sich der Leiter senkrecht zum Magnetfeld und senkrecht zu der Bewegungsrichtung der Elektronen auslenkt.
Offenbar erfahren die fließenden Elektronen im Leiter die Lorentzkraft und übertragen diese Kraft auf den Leiter.
Mithilfe von Magnetfeldern lassen sich also auf einfache Weise durch elektrische Ströme mechanische Kräfte verursachen. Man nutzt dies bei Elektromotoren, die auf diesem Prinzip basieren.
\\
-> Eigenbau eines Lorentz-Motors
!![[#MagnFlussdichte]]{+70. Die magnetische Flussdichte - ein Maß für die Stärke magnetischer Felder+}
Wovon hängt die Größe der Kraft F auf einem stromdurchflossenen Leiter im Magnetfeld ab?
Sicher von der Stromstärke und der Leiterlänge im magnetichen Feld. Aber sicher auch von der "Stärke" des Magnetfeldes, die sich daher mithilfe dieser Kraft definieren lässt.
{+Exp.:+} Ein rechteckiger, stromdurchflossener Drahtrahmen befindet sich im Magnetfeld (Abb.). Da sich die Kräfte F1 und F2 ausgleichen, kann nur F gemessen werden.
%width=200px% Attach:kraft_stromdurchflossener_Leiter.jpg
{+ErgebnisDie Kraft ist proportional zum Strom I und zur Drahtlänge s: {$ F=I*s $}
Das heißt, {$ F/( I*s) $} ist so lange konstant, wie wir die Stärke des magnetischen Feldes konstant halten. Damit definieren wir als Maß für die Stärke des Magnetfeldes die Größe B:
{$ B = F/(I*s) $} Einheit: 1 Tesla = {$(1N)/(1A*1m $} = {$ 1T = 1 N/(Am) $}
B wird die {+magnetische Flussdichte+} genannt. Sie lässt sich mit sogennanten Hallsonden leicht messen.
-> {+Schlussfolgerung+}: Die Kraft auf einen Leiter der Länge s, welcher sich im Magnetfeld mit der Flussdichte B befindet und durch den der Strom I fließt, beträgt: {$ F = B*I*s $} wenn das Magnetfeld senkrecht zum Leiter verläuft.
!![[#MagFeldLangeSpule]]{+76.: Das Magnetfeld einer lang gestreckten Spule+}
Die Stärke des Magnetfeldes {+im Innern+} einer lang-gestreckten Spule hängt vermutlich ab von:
*der Stromstärke I
*der Windungsdichte {$ (N) / (l) $} (Anzahl Windungen pro Meter)
%width=250px% Attach:76_Lange_Spule.jpg
Diese Vermutungen lassen sich experimentell durch Spulen verschiedener Bauart bestätigen. Es lässt sich auch experimentell darstellen, dass B im Innern der Spule {+nicht+} vom Spulendurchmesser oder von der Länge l der Spule abhängt, wenn obige Größen konstant bleiben.
Vermutung über den quantitativen Zusammenhang:
{$ B = mu_0 * I * (N) / (l) $} mit der Proportionalitätskonstanten {$ mu_0 $}
==> '''Exp.:''' Die Formel wird durch Messungen an verschiedenen Spulen bestätigt. Die Proportionalistätskonstante {$ mu_0 $} kann aus den Messwerten bestimmt werden:
{$ mu_0 = 1,257 * 10^(-6) (Tm) / (A) $}
Man nennt sie magnetische Feldkonstante.
==> '''Exp.:''' Steckt man in die Spule einen ferromagnetischen Stoff, so verstärkt sich die Flussdichte um einen Faktor {$ mu_r $}. {$ mu_r $} ist eine Materialkonstante und wird {+Permeabilitätszahl+} gennant.
Allgemein gilt bei lang gestreckten Spulen:
>>frame<< {$ B = mu_0 * mu_r * I * (N) / (l) $}
>><<
!![[#Elektronenmassenbestimmung]]{+72. Bestimmung der Masse von Elektronen+}
Bestimmung der Masse durch ein Fadenstrahlrohr. Bisher haben wir in diesem Skript die Kenntnis von der Masse und der Ladung der Elektronen vorrausgesetzt. In diesem Abschnitt wird gezeigt, wie diese Masse bestimmt wird. Im nächsten Abschnitt geht es um die Ladung.
[++'''72.1Aufbau des Fadenstrahlrohrs'''++]
%width=300px% Attach:Aufbau72.jpg
Das Fadenstrahlrohr besteht aus einem kugelförmigen Glaskolben, in dessem Inneren eine Elektronenröhre (=Elektronenkanone) befestigt ist. Der Kolben wird von einem homogenen Magnetfeld durchsetzt, welches durch ein so genanntes '''Helmholtz-Spulenpaar''' erzeugt wird.
[++'''72.2 Geltende Zusammenhänge'''++]
Schaltet man die Elektronenröhre an, so sieht man durch eines der floreszierenden Gase der Elektronenröhre, dass die Elektronen auf einer Kreisbahn fliegen, desssen Radius '''r''' an einer Skala abgelesen werden kann.
%width=300px% %height=300px% Attach:Kraefte.jpg
Doch wie kommt diese Kreisbahn zustande?
=> Durch die Beschleunigungsspannung U'_B_' werden die Elektronen mit der Energie {$ W = q * U = e * U_B $} beschleunigt, wodurch diese Energie in kinetische Energie umgewandelt wird.
-->{$ 1/2 m_e * v_e^2 = e * U_B ==> v_e = sqrt{(2e*U_e)/(m_e)} $}
=> Im Magnetfeld wirkt die Lorentzkraft stehts senkrecht zum Feld und zur Bewegungsrichtung des Elektrons:
{$ F_L = e * B * v_e $}
=> F'_L_' zwingt die Elektronen auf eine Kreisbahn. Sie entspricht also der 'Zentripetalkraft' einer Kreisbewegung:
{$ F_z = m_e * (v_e^2)/r $}
[++'''72.3 Bestimmung der Masse m'_e_' eines Elektrons'''++]
Im nächsten Abschnitt wird die Elektronenladung '''e''' bestimmt. Sie beträgt: {$ e = 1,6022 * 10^(-19) C $}
Messbare Größen bei diesem Experiment sind: r, U'_B_' und B \\
Nun entspricht die Zentripetalkraft der Lorentzkraft, woraus folgt:
{$ F_z = F_L $} entspricht {$ m_e * (v_e^2)/r = e * B * v_e $} kann man kürzen zu: {$ m_e * (v_e)/r = e * B $}
Um m'_e_' zu bestimmen, setzen wir hier
{$ v_e = sqrt{(2e*U_B)/(m_e)} $} ein und quadrieren:
{$ (m_e)/r * sqrt{(2e*U_B)/(m_e)} = e* B $} wird zu:
{$ (m_e)/(r^2) * 2 * U_B = e * B $} woraus für m'_e_' folgt:
{$ m_e = (e * B^2 * r^2)/(2U_B) $}
Setzen wir die gemessenen Größen ein, erhalten wir die Elektronenmasse.
Literaturwert:
{$ m_e = 9,109 * 10^(-31) kg $}
!![[#Massenspektrograph]]{+74. Der Massenspektrograph+}
Mit einem Massenspektrograph werden die Massen von Molekülen und Atomen, beispielsweise zur Analyse von Lebensmitteln, bestimmt. Er besteht aus einem Wien'schen Geschwindigkeitsfilter, welcher nur Teilchen einer Geschwindigkeit hindurch lässt, einem magnetischen Ablenkfeld und einer Fotoplatte.
%width=400px% Attach:_Massenspektrograph_.jpg
[++'''74.1 Prinzip des magnetischen Ablenkfeldes'''++]
Durch Blende 2 gelangen die Ionen mit gleicher Geschwindigkeit v in das magnetische Ablenkfeld. Hier entspricht die Lorentzkraft der Zentripetalkraft der Kreisbewegung der Teilchen mit Radius r:
{$ F_z = F_L $} --> {$ m * (v^2)/r = q * B * U $}
Löst man nach m auf, erhält man für die Masse der Teilchen:
{$ m = (q * B * r)/v $}
Die Stärke des B-Feldes lässt sich mit Hall-Sonden messen, der Radius r kann man über die Einschlagstelle auf der Fotoplatte bestimmen, die Geschwindigkeit v kann über den Geschwindigkeitsfilter eingestellt werden und q kann als Vielfaches der Elementarladung durch logische Schlüsse ermittelt werden. Damit sind alle Größen zur Brechnung von m bekannt.
[++'''74.2 Der Wien'sche Geschwindigkeitsfilter'''++]
Der Geschwindigkeitsfilter besteht aus einem senkrecht gekreuzten, magnetischen und elektrischen Feld. Auf die positiv geladenen Ionen wirken beim Durchfliegen des Filters zwei Kräfte:
Eine geschwindigkeitsunabhängige Kraft durch das elektrische Feld E, in der Abbildung nach unten: {$ F_E = q * E $}
Und eine geschwindigkeitsabhängige Kraft durch das magnetische Feld B, in der Abbildung nach oben: {$ F_L = q * B * v $}
Den Geschwindigkeitsfilter können aufgrund der Blenden nur jene Teilchen passieren, die geradeaus fliegen. Das ist aber nur der Fall, wenn sich die nach oben wirkende Kraft F_L und die nach unten wirkende Kraft F_E gerade aufheben:
{$ F_L = F_E $} --> {$ q * B * v = q * E $}
Für v folgt: {$ v = E/B $}
Nur Teilchen mit dieser Geschwindigkeit werden durchgelassen. Bleibt B konstant, kann man über {$ E = u/d $} --> {$ v= u/(d*B) $} bestimmte Geschwindigkeiten durch anlegen der passenden Spannung U auswählen.
!![[#Halleffekt]]{+75.: Der Halleffekt+}
[++'''75.1'''++] Der Hall-Effekt kann dazu genutzt werden, auf einfache Weise die magnetische Flussdichte an Magnetfeldern zu messen. Er lässt sich anhand des dargestellten Blättchens erklären:
%width=300px% Attach:75_Hall-Effekt2.jpg
Es wird, wie gezeigt, von Elektronen durchflossen. Senkrecht zum Elektronenfluss wird es von einem Magnetfeld durchsetzt. Bewegen sich die Elektronen mit der Geschwindigkeit {$v_e$}, so erfahren sie die nach unten gerichtete Lorentzkraft {$F_L$}. Dadurch sammeln sie sich an der unteren Seite des Blättchens. Dort gibt es einen Elektronenüberschuss, während an der Oberseite ein Elektronenmangel entsteht. Die so entstandene Spannung {$U_H$} lässt sich messen. Fasst man obere und untere Blättchen als Kondensatorplatten auf, kann man daraus die Feldstärke {$ E = (U_H)/(h) $} berechnen. Diese bewirkt aber eine nach oben gerichtete elektrische Kraft {$ F_E = q * E = e * E $} auf die Elektronen. Wenn ghjkl so groß geworden ist, dass sie fdjkgn ausgleicht, stiegt die Spannung {$U_H$} nicht weiter an. Sie hat ihren Maximalwert erreicht. Es gilt dann:
{$ F_E = F_L $} ==> {$ e * (U_H)/(h) = e * B * v_e $}
woraus sich die folgende Hall-Spannung ergibt:
>>frame<< {$ U_H = h * B * v_e $}
>><<
Bei einer Hall-Sonde nimmt man ein Metall mit bekannter Driftgeschwindigkeit {$ v_e $} und errechnet mithilfe der gemessenen Hallspannung die magnetische Flussdichte:
{$ B = (U_H) / (h * v_e) $}
Bei bekanntem B-Feld lässt sich umgekehrt die Driftgeschwindigkeit der Elektronen {$ v_e $} berechnen.
[++'''75.2 Die Hall-Spannung in Abhängigkeit zur Dichte der Leitungselektronen'''++]
%width=300px% Attach:75_Hall_Blaettchenvolumen.jpg
Wir betrachten nun das eingezeichnetet Volumen V des Leiterblättchens. N sei die Anzahl der Leitungselektronen in diesem Volumen. Der Strom I lässt sich dann wie folgt ausdrücken:
{$ I = (Delta Q) / (Delta t) = (N * e) / (Delta t) = (N * e) / (Delta s) * (Delta s) / (Delta t) = (N * e) / (Delta s) * v_e $},
da {$ (Delta s) / (Delta t) $} die Driftgeschwindigkeit {$ v_e $} der Elektonen ist. Die Anzahldichte der Leitungselektronen ist nun als Anzahl pro Volumen definiert:
{$ n = (N) / (V) = (N) / (A * Delta s) $} ==> {$ N = n * A * Delta s $}
Diesen Ausdruck für N können wir in die obige Formel für die Stromstärke einsetzen.
{$ I = (n * A * Delta s * e) / (Delta s) * v_e = n * A * e * v_e $} ==> {$ v_e = (I) / (n * A * e) $}
Setzen wir die Formel für die Driftgeschwindigkeit in die Hallspannung ein, erhalten wir:
>>frame<< {$ U_H = h * B * v_e = (h * B * I) / (n * A * e) $}
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Dies ist die Formel der Hallspannung in Abhängigkeit zur Dichte der Leitungselektronen. Mit ihr lässt sich besagt Dichte durch Umstellen bestimmen:
{$ n = (h * B * I) / (U_H * A * e) $}
Added lines 1-16:
(:title Magnete und Magnetfelder :)
>>frame<<
# %blue% Magnete und magnetische Kräfte
# %red% [[#FerromagnetischeStoffe | Ferromagnetische Stoffe]]
# %red% [[#ModellElementarmagn | Modell der Elementarmagnete]]
# %red% [[#MagMonopole | Separation der Pole eines Magneten]]
# %blue% Das magnetische Feld
# %blue% Magnetfelder durch Ströme
# %blue% Das Magnetfeld einer stromdurchflossenen Spule
# %blue% Die Lorentzkraft
# %red% [[#KraftStromdurchflLeiter | Kraft auf stromdurchflossene Leiter]]
# %red% [[#MagnFlussdichte | Die magnetische Flussdichte - ein Maß für die Stärke magnetischer Felder]]
# %blue% Die Lorentzkraft berechnen
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>>frame<<
# %blue% Magnete und magnetische Kräfte
# %red% [[#FerromagnetischeStoffe | Ferromagnetische Stoffe]]
# %red% [[#ModellElementarmagn | Modell der Elementarmagnete]]
# %red% [[#MagMonopole | Separation der Pole eines Magneten]]
# %blue% Das magnetische Feld
# %blue% Magnetfelder durch Ströme
# %blue% Das Magnetfeld einer stromdurchflossenen Spule
# %blue% Die Lorentzkraft
# %red% [[#KraftStromdurchflLeiter | Kraft auf stromdurchflossene Leiter]]
# %red% [[#MagnFlussdichte | Die magnetische Flussdichte - ein Maß für die Stärke magnetischer Felder]]
# %blue% Die Lorentzkraft berechnen
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